36 
Л. Г. БОГАЕВСКІЙ. 
Отсюда видно: 
. V - 
1) При объемѣ особеннаго состоянія ь^ р щества, равномъ критическому объему 
1 
ѵ о— ' 
будутъ равны между собой оба корня уравненія (34), а имение;-» будетъ: 
- ѵ = ѵ п = 3 Ъ; 
0 % 
слѣдовательно, пограничная кривая пересѣкает г ь кривую особеннаго состоянія въ точкѣ, 
отвѣчающей критическому состоянію вещества; 
2) для объемовъ 
\ 
ѵ 0 >гь 
\ 
г 
значенія корней (34) уравненія становятся мнимыми и ^ 
3) два Физически возможныхъ значенія для ѵ получаются въ узкихъ пред Ѣлахъ измѣ¬ 
ненія объема особеннаго состоянія, а именно должно быть: 
2,3666 < ѵ 0 < 36. 
Физическія свойства жидкости и насыщеннаго пара въ функціи отъ удѣлън аго объема 
особеннаго состоянія вещества. Если попрежнему обозначимъ черезъ 
T,p,s и С7 
соотвѣтственно температуру, давленіе и удѣльные объемы насыщеннаго пара и ж 1 идкости, 
то, на основаніи (31), (33) и (34), получимъ для нихъ слѣдующія выраженія въ зависимости 
отъ объема (ü 0 ) особеннаго состоянія: 
гр За (ѵ 0 —Ь) 3 
~ л ®0 4 
п За (ѵ 0 —Ь) 2 _а 
1 V У 
s _ V — К 2 + 7» 
2 [3 (»о b) 2 — » 0 2 J 
^ — , гдѣ 
2 [3 (v 0 — Ъ) г — У] 
m — V(v 3 0 — bv 2 f — 4 [3 (v 0 — bf — v 3 f bv 3 
(A). 
Физическія свойства жидкости и насыщеннаго пара въ функціи отъ аргумента 
х = представляющаго отношеніе удѣльнаго объема особеннаго состоянія къ красному 
