ОБЪ ОСОБЕННОМЪ СОСТОЯНІИ ВЕЩЕСТВА. 
39 
гдѣ 
4 = 
И- = §>= F 2 ( Х ) 
\=jj — F a( x ) 
К=^ = ^Л Х ) 
(Е) 
суть функціи аргумента х — у, не зависящія отъ химическихъ свойствъ тѣла. 
По своей Формѣ уравненія (А), ( В ) и (О) отличаются отъ всѣхъ до сихъ поръ извѣ¬ 
стныхъ уравненій тѣмъ, что въ нихъ, какъ температура, такъ и другія перемѣнныя, 
опредѣляющія состояніе вещества, выражены въ зависимости отъ нѣкоторой новой пере¬ 
мѣнной. 
По поводу этого, можетъ быть, будетъ не безинтереснымъ привести сужденіе Ré¬ 
gnault; говоря о неудачныхъ попыткахъ составить раціональное уравненіе для выраженія 
зависимости упругости насыщеннаго пара отъ его температуры, Régnault высказываетъ 
слѣдующія мысли: 
«Il у aurait peut être intérêt à chercher si ces formules ne pourraient pas prendre une 
forme très simple quand on ne regarderait plus la température t comme une variable indé¬ 
pendante, mais bien comme une fonction d’une autre variable, dont la nature serait telle 
qu’elle apporterait, par elle même, les corrections qui compliquent la formule empirique. 
Il pense, en effet, que l’obstacle principal qui s’oppose à la découverte des lois simples de la 
théorie de la chaleur tient à ce que nous n’exprimons pas jusqu’ici les phénomènes calorifi¬ 
ques par rapport à leur véritable variable indépendante. Dans l’état actuel de nos connais¬ 
sances nous ne pouvons pas même définir nettement cette variable, nous nous contentons de 
rapporter les phénomènes calorifiques à la température que nous regardons ainsi par le fait 
comme une variable indépendante». 
Уравненія ( B ), (F) представляютъ изъ себя самое полное выраженіе закона соотвѣт¬ 
ствующихъ состояній относительно пограничной кривой; въ самомъ дѣлѣ, представимъ себѣ 
какое угодно состояніе вещества и пусть 
Т и р х и ѵ х 
