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Л. Г. БОГАЕВСКІЙ. 
aller Flüssigkeiten gleich, in so fern von Temperaturen abgerechnet wird, bei welchen beide 
Dampfarten dieselbe Expansivkraft haben». 
«Nimmt man so z. B. ein für allemahl eine Expansivkraft von 30 engl. Zollen Queck¬ 
silberhöhe (bei welcher jede Flüssigkeit in offner Luft an der Erde zu kochen beginnt) zum 
Punkte von welchem man ausgeht, und es verlieren, wie wir gefunden haben, Wasserdämpfe 
von dieser Expansivkraft durch eine Verminderung der Temper, um 30° die Hälfte ihrer 
Kraft; so verlieren auch die Dämpfe jeder andern Flüssigkeit die Hälfte ihrer Kraft, wenn 
ihre Temperatur um 30° unter der, bei welcher sie kocht, vermindert wird, und so bei 
allen andern Temperaturunterschieden. Wir können es daher entübrigt sein, für die Kraft 
der Dämpfe anderer Flüssigkeiten besondre Tabellen zu geben, da hiernach eine und die¬ 
selbe Tabel für alle ausreicht». 
Faraday 2 ) говоритъ: «scheint es, dass, je flüchtiger ein Körper ist, desto rascher die 
Spannkraft seines Dampfs durch einen fernem Wärmezusatz wächst, wen für alle bei einem 
gegebenen Druck angefangen wird», и далѣе высказываетъ предположеніе: «es scheint aller 
Grund zu der Erwartung vorhanden su seyn, dass die Zunahme der Elasticität sich direct 
verhalten wie die Flüchtigkeit der Substanz und dass durch fernere genaue Beobachtungen 
der Kraft eine Gesetz gefunden werde, durch welches und nur eine einzige Beobachtung der 
Spannkraft für jeden mit seiner Flüssigkeit in Berührung stehenden Dampf die Elasticität 
desselben bei irgend einer anderen Temperatur erhalten werden kann». 
Groshans 3 ), развивая идеи Faraday, придалъ имъ математическую Форму; выве¬ 
денное имъ уравненіе въ предположеніи, что насыщенные пары слѣдуютъ закону Б. М. Г., 
напишемъ такъ: 
273-+-£ 2 73н-і' 
273-не 273Т?’ 
гдѣ г и г.' суть температуры кипѣнія двухъ сравниваемыхъ жидкостей, а t и t' суть соот¬ 
вѣтствующія температуры этихъ жидкостей, т. е. температуры, при которыхъ насыщенные 
пары этихъ жидкостей имѣютъ одинаковыя упругости. Послѣднее уравненіе выражаетъ 
ту мысль, что, если всѣ температуры считать отъ абсолютнаго нуля, то соотвѣтствующія 
температуры будутъ прямо пропорціональны температурамъ кипѣнія. 
Clausius 4 ) выводитъ понятіе о соотвѣтствующихъ температурахъ, исходя изъ эмпи¬ 
рическаго закона Despretz, по которому скрытая теплота единицы объема пара при тем¬ 
пературѣ кипѣнія одна и та же для всѣхъ жидкостей. 
Clausius показываетъ, что если бы этотъ законъ былъ справедливъ, то можно бы 
было «dieselbe Function, welche für eine Flüssigkeit die Spannkraft aus der Temperatur 
bestimmt, auch auf irgend eine andere Flüssigkeit anzuwenden, nur die Temperatur mit 
einer anderen Constanten zu multipliciren hat». 
2) Faraday. Pogg. LXXII, p. 193; 1848. 
3) Groshans. Pogg. CXXVIII, p. 112; 1850; CXXIX, 
p. 290. 
4) Clausius. Pogg. LXXXII, p. 274; 1851. 
