Verbesserte Constructionen magnetischer Unifilar-Theodouthen. 5 
und aus den beiderlei Ablenkungsbeobachtungen für sich die Grösse: 
{x - 1 - 3 m 
berechnen können. 
In der Tliat findet man, wenn T x und T 2 die bei den Temperaturen t x und t 2 beobach¬ 
teten Schwingungsdauern des Hauptmagnets darstellen: 
I х 
T 2 __ T 2 
1 ■ l 2 
T 2 
± 2 
■ (n-n t ) ( 1 -+- v# 0 ) кч- а (А — Д 2 ) -b&(Sj—s 2 )—c a 2 2 )}, ( 2) 
wo H 0 die dem Scalentheil n 0 des Variationsapparates entsprechende Horizontal-Intensität 
(Normalstand) repräsentirt und die Bedeutung der übrigen, durch die Indices 1 und 2 
unterschiedenen Beobachtungsgrössen sowie von a, b und c nach dem Vorigen unmittelbar 
klar ist. 
Sind ferner v x und v 2 die bei den Temperaturen t, und t 2 zur Zeit dieser Intensitäts¬ 
messungen beobachteten Ablenkungsmittel, so hat man weiterhin: 
p. и- 3 m — T2 _ Ti { Sm \ l - z -+- (n x -и 2 )(1+ѵЯ 0 sin v)k-t- 
+ vff o C sin v i — sin v 2 -+- 0, 1 (cos v x — cos t; 2 )] J, .... (3) 
wo der mit V bezeichnte Winkel das Mittel von v x und г ; 2 darstellen soll, und überhaupt 
die mit v behafteten Glieder meistentheils als sehr klein ganz zu vernachlässigen sein 
werden. 
Diese Gleichungen setzen allerdings voraus erstlich, dass von der einen Beobachtungs¬ 
reihe zur anderen keine Veränderung im magnetischen Moment bei t] i. e. M 0 des Haupt¬ 
magnets erfolgt sei, sodann dass auch der Variationsapparat während dieser Zeit keine 
Veränderung seines Normalstandes Щ erfahren habe, endlich dass innerhalb der Temperatur- 
Intervalle t x — 1 2 resp. Tj x 3 die Coefficienten p., а und m hinlänglich genau als Constante 
zu betrachten seien. 
Damit die beiden ersten Bedingungen sicher genug erfüllt seien, darf zwischen den 
beiden Beobachtungsserien jedenfalls nicht ein längerer Zeitraum als ein bis drei Tage ver¬ 
strichen sein, was übrigens genügend ist, um die Temperatur des Locals passend zu erhöhen 
resp. zu erniedrigen. Ausserdem empfiehlt es sich, noch eine dritte, auch wohl vierte und 
fünfte Messung anzuschliessen, wo man abwechselnd wieder ungefähr bei der ersten und 
zweiten Temperatur beobachtet und somit von der genügenden Constanz von M 0 und Ho 
sich überzeugen kann. 
Die Temperatur- resp. Ausdehnungscoefficienten sind aber durchweg keine constante 
Grössen, sondern selbst wieder Functionen der Temperatur. Da indessen 3 m und 2 a noch 
nicht 0,1 des Werthes von ja erreichen, so können wir von dieser Aenderung bei m und a 
ganz absehen und uns nur au die von p. halten. Es ist nun mit genügender Annäherung: 
