Verbesserte Constructionen magnetischer Unifilar-Theodolitben. 7 
La mont angegebene Methode, wonach man die Ablenkungen beobachtet, welche der 
Hauptmagnet am Hülfsmagnet hervorbringt, wenn er mit seiner Längs-Axe vertikal gestellt 
wird abwechselnd mit Nordpol nach oben und unten gewendet und gleich viel über und 
unter der Horizontalen durch den Hülfsmagnet. Eine Vorrichtung hierzu für den Theodo- 
lithen habe ich S. 20 und folg, der erwähnten Abhandlung über meinen Unifilar-Theo- 
dohthen genau beschrieben und die genauen Formeln für die Berechnung des Coefficienten v 
aus den Beobachtungen angegeben. Ein Nachtheil dieser Methode besteht darin, dass man 
zu ihrer Ausführung den Hauptmagnet aus seinem Gehäuse und seiner Suspension heraus¬ 
nehmen muss, was nicht nötliig ist, wenn man dazu die S. 36 meiner Abhandlung über den 
magnetischen Bifilar-Theodolith 1 ). angegebene Bifilar-Methode benutzt. Das Gehäuse 
mit dem darin fixirten Magnet wird dann wie bei den Ablenkungsbeobachtungen auf die 
Schiene aufgesetzt, die aber dabei von Nord nach Süd orientirt ist, während zugleich das 
Gehäuse mit dem abzulenkenden unifilar aufgehängten Hülfsmagnet durch ein solches mit 
einen bifilar suspendirten Hülfsmagnet im Centrum des Apparats ersetzt wird. Die Drehungen 
der oberen Suspension müssen dabei entweder an einem besonderen Kreise genau abzulesen 
sein oder es sind mit jener, wie bei meinem Bifilar-Theodolith, Mikrometer-Mikroskope zu 
verbinden, welche diese Drehung am Horizontalkreis des Instrumentes abzulesen gestatten. 
Es sei £ der Torsionswinkel des Hülfsmagnets für sich d. h. der Winkel, um welche man 
seine obere Suspension zu drehen hat, um ihn in Abwesenheit des Hauptmagnets senkrecht 
zum magnetischen Meridian zu orientiren, sodann z, der neue Torsionswinke], nachdem der 
Hauptmagnet mit Nordpol nach Nord gewendet auf die Schiene aufgesetzt worden ist, 
endlich der Torsionswinkel nach Umlegung des Hauptmagnets um 180° (dieselben Opera¬ 
tionen werden ausgeführt bei Aufstellung des Hauptmagnets nördlich und südlich vom 
Hülfsmagnet, so dass obige Winkel eigentlich das Mittel aus den correspondirenden Mes¬ 
sungen darstellen); alsdann berechnet sich der Inductionscoefficient v des Hauptmagnets 
nach der Formel: 
_ 1 /( 1_bC i — c). sin z x — sin z л , 
— 2 H ( sin « - (1 c 2 -- ^7;—1 -+- (3 m -+- p.) — g (w,— n 2 )Jc —I (sin 2 Aj— sin 2 A 2 )}, (5) 
wo abkürzend gesetzt wurde: 
c i— c = s — ÜEv) + (^+й + §'-'л) (t\ — t) — (w, — n) к —I- ! (sin — sin 2 A), 
c 2 —c 
== s (-A 
\sm z 
sm z 
([Л § h- v — X) (t\ — t) — (n 2 — п) к -f- 1 (sin 2 A 3 — sin 2 A). 
Hier bedeutet H die Horizontal-Intensität zur Zeit, wo der Bifilar-Magnet für sich 
transversal gestellt worden ist, seine Temperatur t' war und wo man am Variations-Bifilar 
1) H. Wild, Der magnetische Bifilar-Theodolith. 
Mém. de PAcad. Imp. des sc. de St.-Pétersbourg, TII-e 
série, T. XXXIY, № 11 , 1886. 
