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H. Wild, 
normale nie erreicht worden und ebenso ist es leicht, die Senkrecht-Stellung der beiden 
Magnetaxen mit dieser Genauigkeit zu erzielen. 
Gemäss der Formel 14. am erwähnten Ort: 
дТ= ± T. sin 2 -|- 
ist der aus einer Neigung s der magnetischen Axe des Hauptmagnets zum Horizont bei 
den Schwingungsbeobachtungen entspringende Fehler dT in der Schwingungsdauer zu be¬ 
rechnen. Setzen wir hier wieder: f = f' = ± 0,00001, so ergiebt sich als nicht zu 
übersteigender Werth von e: 
e = 2l'44". 
Die Formel 16. endlich der erwähnten Schrift (S. 50) nämlich: 
lässt den Fehler dE 0 der Entfernung E 0 beider Magnete berechnen, der aus dem Umstande 
entstehen würde, dass dieselben nicht in derselben Horizontalebene liegen, sondern etwa in 
zwei um h voneinander abstehenden. Nun berechnet sich der Grenzwerth von dE 0 nach der 
Formel: 
dE 0 = ^E 0 d -§, 
und man findet somit den Werth, den h nicht übersteigen darf, aus der Formel: 
. -, -,/ТШ 
h — E 0 y 3 H • 
Führen wir hier wieder die Zahlenwerthe: E 0 = 320 und ^ ± 0,00001 ein, 
so kommt: 
h = 0,58 mm. 
Um eine solche Grösse kann man sich aber bei der obenerwähnten Vérification des In¬ 
strumentes in dieser Beziehung nicht irren. 
Die Bestimmung der Temperatur- und Ausdehnungs-Coefficienten kann offenbar auch 
bei diesem Instrument nach denselben obenerwähnten Methoden ohne Weiteres erfolgen, 
während die Ermittlung des Inductionscoefficienten des Hauptmagnets nach der Lamont - 
sehen Methode eine etwas complicirtere Hülfsvorrichtung als beim ersteren Instrument 
erheischen würde. Dagegen lässt sich die dort ebenfalls erwähnte Bifilar-Methode zur Be¬ 
stimmung dieses Coefficienten hier in gleicher Weise verwerten, indem man das Gehäuse 
