9 
N. BoüLOAKOV. 
direction n’est pas perpendiculaire aux plans des cercles; les lignes de force ne sont pas 
droites. De même la densité d’électricité n’est pas constante près de la périphérie. 
La capacité électrique du condensateur entier de dimensions finies ne peut pas être 
représentée rigoureusement à l’aide de la formule elle a une autre expression, plus 
compliquée. 
Le problème du calcul de la capacité électrique d’un condensateur, ayant les surfaces 
finies, intéressait beaucoup les physiciens. Deux solutions de ce problème sont connues: l’une 
appartient à Clausius, l’autre à Kirchhof. Clausius a donné l’expression du terme complé¬ 
mentaire, qu’on doit ajouter à pour obtenir l’expression de la capacité électrique du 
condensateur, formé par deux plaques i3arallèles circulaires infiniment minces, Kirchhof Га 
fait pour un autre cas, où le condensateur représente un système de deux cylindres circu¬ 
laires larges et courts, dont les axes sont situés sur la même ligne droite. 
On voit donc que le condensateur représente un système de deux corps, dont les 
surfaces ont des parties planes. Ces parties sont disposées parallèlement et correspondent 
aux surfaces du condensateur plan idéal. La charge, communiquée à chaque corps, est 
distribuée non seulement sur la partie plane, mais encore sur les autres parties de la sur¬ 
face du corps. 
La théorie complète du condensateur doit donner les formules pour la densité d’électri¬ 
cité sur toutes les parties des surfaces des corps, dont le condensateur est constitué. Elle 
doit aussi donner la forme des lignes de force dans le champ, environnant le condensateur. 
Les cas, étudiés par Clausius^) et Kirchhof ne sont pas les seuls, où le système 
de deux corps représente un condensateur plan, dont la capacité est calculable. On peut 
traiter pour le même but un autre cas, où chacun de deux corps égaux est limité par une 
surface, dont une partie est presque plane: elle dévie si peu du plan, qu’on peut en pratique 
la traiter comme plane rigoureusement. L’autre partie de la surface est courbe: elle est une 
surface de révolution, dont nous pouvons construire la section méridionale par points à l’aide 
de nos formules. 
Si nous disposons deux corps égaux de telle sorte, que les parties planes de leurs sur¬ 
faces soient parallèles entre elles, nous aurons un système de deux corps, qui représente le 
condensateur plan, dont nous pouvons exprimer la capacité par une formule exacte. 
Nous donnons ici aussi la méthode, qui permet de construire les lignes de force dans 
le champ environnant et de calculer les quantités d’électricité, qui sont distribuées sur 
diverses parties des surfaces de deux corps de révolution. Menons deux cercles parallèles 
quelconques sur l’une des surfaces: nous obtenons une zone. Nos formules nous permet¬ 
tent de calculer la quantité d’électricité distribuée sur la zone entre deux cercles parallèles 
quelconques. 
1) Pogg. Ann, 86, a. 161. 
2) Gesamm. Abh. 101; Monataber. d. Ak. d. Wisa. zu Berlin, 1877. 
