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N. BOULQAKOV. 
La charge de l’autre est donnée par la formule 
Si deux corps sont identiques, nous avons 
ßl,l = P2,2- 
Si, en outre 
T\=-F, = V 
nous avons 
<3. = -ft=<ßv-ß.,>) r. 
Si, au contraire, F, = F 2 = F, 
«. = = (ß,,, - ß.,,) г. 
Nous proposons de calculer l’expression de la capacité électrique pour le premier cas, 
où Fj =: — F^= F, c’est à dire l’expression de la quantité 
§ 3. La niétiiode de calcul de la capacité et la déterminatiou de la forme des 
surfaces de deux corps, conslituaiit le condensateur. 
Voici le principe, sur lequel repose notre solution. Soient données des masses arbitraires. 
On peut construire les surfaces de niveau du potentiel, dépendant de ces masses. Choisissons 
de telles surfaces, qui entourent entièrement les masses données, de sorte qu’il n’en reste 
aucune dans le champ extérieur. 
Nous pouvons obtenir le même champ par une autre voie, en prenant les conducteurs, 
limités par les surfaces de niveau choisies et en leur donnant les mêmes potentiels. 
La charge de chaque conducteur est égal à la somme des masses, entourées par la sur¬ 
face de niveau correspondante, car d’après le théorème de Gauss le flux de force à travers 
d’une surface, qui entoure des masses données, est égal au produit de leur somme par 47t. 
Nous choisissons une surface infiniment voisine au conducteur et calculons le flux de force 
correspondant, qui reste le même dans les deux cas, quand le champ extérieur est dû aux 
conducteurs électrisés ou aux masses arbitraires choisies. 
Prenons pour les masses arbitraires celles, qui sont répandues sur les surfaces de deux 
ellipsoïdes de révolution aplatis, égaux entre eux, dont les petits axes sont situés sur la 
