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N. BOÜLGAKOV. 
Nous avons pour le premier cône 
et par conséquent 
tang 0 L = 
cos a = 
Pour l’autre cône nous avons 
B' _ Б' 
Va'^-^b'^ c * 
et 
, . A' 
tanga = —^ 
^ B' 
cos a =-. 
c 
Le flux dans l’espace intérieur par rapport au premier tube est égal à 
de même le flux dans l’espace extérieur par rapport à l’autre tube est égal à 
2т: Q (l 
(37.) 
(37,) 
(38,) 
(38,) 
Considérons un cercle parallèle sur la surface de l’hyperboloide. L’expression (38j) 
représente le flux de force traversant une surface, qui passe par la circonférence du cercle 
et qui donne avec le cercle même une surface fermée, située de telle sorte, que l’ellipsoide 
reste dans l’espace extérieur. 
L’expression (S8^) donne le flux de force, traversant la surface, qui passe par la cir¬ 
conférence du cercle parallèle, située sur la surface de l’autre partie de l’hyperboloide, et 
qui forme avec le cercle même une surface fermée entourant entièrement l’ellipsoide. 
Considérons un cercle, dont le centre est situé sur l’axe de révolution et dont le plan 
est perpendiculaire à cet axe. Nous pouvons le traiter comme un cercle parallèle de la sur¬ 
face d’une Hyperboloide de révolution. Si l’ordonnée des points de ce plan est positive, nous 
exprimons le flux de force à l’aide de la formule (38J; si elle est negative, nous employons 
la formule (З 82 ). 
Considérons à présent deux ellipsoides. 
Prenons un cercle parallèle au plan des équateurs des ellipsoides. Soit x son rayon et 
y l’ordonnée de ses points. 
Si 2 / > nous considérons le flux de force traversant une surface qui forme avec le cercle 
une surface formée située de telle sorte, que les ellipsoides restent dans l’espace extérieur. 
Soient 2 2 
wéw-T -Wb = l (39,) 
{y — 
B"2 
(39,) 
les équations des sections méridionales des surfaces des hyperboloides, qui passent par la 
circonférence du cercle et qui sont confocales avec l’un et l’autre ellipsoïde. 
