72 
М. ГОРОДЕНСКІЙ. къ ВОПРОСУ о в.иянш 
откуда находимъ; 
Cos = 
àp 
Vdp^-t-p^db^ 
(50). 
Замѣтимъ, что на чертежѣ 4-мъ направ.ііеніе касательной взято обратно часовой 
стрѣлкѣ, откуда слѣдуетъ, что возрастаніе аргумента Ѳ мы принимаемъ по часовой стрѣлкѣ. 
Далѣе, не трудно видѣть, что, когда 
и косинусъ его с.іѣдовательно имѣетъ положительное значеніе, — тогда dp отрицательно, и 
наоборотъ; отсюда мы заключаемъ, что радикалъ въ правой части уравненія (50) имѣетъ 
всегда отрицательное значеніе. 
Изъ уравненій (47), (48) и (50) находимъ: 
=рѵ 
р-Ф 
дѳ 
(51). 
Въ стаціонарномъ циклонѣ такое-же количество воздуха должно протечь въ единицу 
времени и черезъ отверстіе Ж/У' и черезъ всякое другое отверстіе между взятыми кри¬ 
выми, если только въ данной горизонтальной плоскости не произогило потери или при¬ 
были воздуха въ видѣ восходящихъ или нисходящихъ гпоковъ или въ видѣ выдѣлившихся 
осадковъ. 
Мы изслѣдуемъ законъ тренія, которому долженъ слѣдовать горизонтальный потокъ 
воздуха, притомъ-же неизмѣняющійся въ своемъ количествѣ — слѣдовательно, вышепри¬ 
веденное условіе является само собой. 
Уравненіе (51) можно представить въ видѣ; 
рѵ 
р. dç, 
Vdp^ р2 
= G 
(52), 
гдѣ G — нѣкоторая постоянная. 
Составимъ теперь дифференціальныя уравненія движенія частицы т въ области дан¬ 
наго циклона. 
Чертежъ 5. 
