ВРАЩЕНІЯ ЗЕШИ НА ВОЗМУЩЕНІЯ ВЪ АТМОСФЕРѢ. 
85 
НІЯ и былъ введенъ коэффиціентъ [л.: 
г = 
Ѵ-К 
(97), 
гдѣ ut. есть функція двухъ независимыхъ перемѣнныхъ: ѵ и ѵ]. 
При отсутствіи тренія мы имѣемъ очевидно: 
р-о = 1 
(98). 
Увеличивая треніе, т. е. величину у), можно сдѣлать г какъ угодно большимъ; отсюда 
слѣдуетъ, что 
(99). 
ut. = О 
I СО 
Дифференцируя уравненіе (97) частнымъ образомъ по ѵ) и замѣчая, что г есть воз¬ 
растающая функція отъ У], находимъ: 
^ __ L. . > о 
dï) P.2Ä" âï] = ^ 
( 100 ). 
Принимая во вниманіе, что подъ величиной К въ уравненіи'(97) слѣдуетъ понимать 
ея абсолютное значеніе, находимъ изъ неравенства (100): 
^<0 ( 101 ). 
Подставляя послѣдовательно въ уравненія (98), (99) и неравенство (101) выраженіе 
р. по уравненію (68), получимъ: 
W, = „ = ~ (102) 
М,=со=0 (103) 
^<0 (104) 
Кромѣ того, ИЗЪ Физическаго значенія обоихъ коэффиціентовъ очевидно, что при по¬ 
ложительныхъ и не равныхъ нулю значеніяхъ у], Функція б сохраняетъ положительныя, 
конечныя значенія. 
Попробуемъ теперь расширить наши свѣдѣнія объ этой интересной. Функціи посред¬ 
ствомъ анализа уравненія (7 9). 
I. У) = 0. 
Представимъ уравненіе (79) въ такомъ видѣ: 
У] J Sin а = Cos а [liJ Sin (105). 
Переходя къ предѣламъ и принимая во вниманіе равенство (102), получимъ изъ урав¬ 
ненія (105): 
Cosao = 0 (106). 
