Spectroscopische Untersuchungen. 
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staten wurde mit Metallspälmen oder Saud ausgefüllt. Zur Heizuug dienten drei dreifache 
Bunsenbrenner oder nach Bedarf für höhere Temperaturen zwei Gebläse und ein dreifacher 
Brenner. 
Mit Hilfe dieser Vorrichtung konnten die Versuche bis zu einer Temperatur von 
550° C. ausgedehnt werden. 
Versuche mit Absorptionsröhren aus schwerschmelzbaren Glassorten bis zu Tempe¬ 
raturen von 800° C. missglückten gewöhnlich, da das Glas bei dem geringsten Ueberdruck 
von Aussen oder von Innen deformiert wurde. 
Es wurden im Ganzen hei unseren Untersuchungen sechs Absorptionsgefässe, die in 
der früher besprochenen Weise hergestellt waren, verwendet. 
Drei von denselben, die JVäJVs I, II und III hatten einen inneren Durchmesser von 
circa 2 cm.; die anderen drei, nämlich die JVsJVs T, II' und III" wurden aus einem Rohr 
von circa 5 cm. lichter Weite verfertigt. Es wurden noch zwei andere Rohre Ilf und 
IV' ebenfalls von demselben grossen Caliber gemacht, aber dieselben enthielten so wenig 
Brom, dass sie keine scharfen Absorptionslinien im Spectrum gaben. Das Rohr III" wurde 
daher später als Ersatz hergestellt und bei einigen Versuchen verwendet. 
Die Brommenge in jedem Absorptionsrohr wurde nach Beendigung aller Versuche 
durch genaue Auswägungen mit Berücksichtigung aller Correctionen ermittelt. Das innere 
Volumen der Absorptionsrohre wurde durch Auswägungen mit Wasser bestimmt. Alle diese 
Bestimmungen geschahen bei einer Zimmertemperatur von etwa 22°C. 
Kennt man das Gewicht des Bromes und das entsprechende Volumen, so hat man auch 
sofort die mittlere Dichte d desselben im betreffenden Absorptionsgefäss. 
In der folgenden Tabelle V sind nun diese Daten zusammengestellt. 
Tabelle V. 
Nummer des 
Absorptionsgefässes. 
Gewicht des 
enthaltenen Bromes. 
Inneres Volumen 
« 
des Gefässes. 
Mittlere Dichte 
des Bromes. 
d 
I 
0,0561 Gr. 
24,409 c. c. 
0,00230 
II 
0,0938 
24,372 
0,00385 
III 
0,1804 
24,968 
0,00723 
r 
0,1825 
140,906 
0,00130 
II' 
0,1102 
158,481 
0,00070 
III" 
0,4110 
128,262 
0,00320 
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