4 
Д. СМИРНОВЪ. ОБЪ ИЗМѢРЕНІИ РАДІАЦІИ ПОМОЩЬЮ ТЕРМОМЕТРОВЪ И 
невѣрно, то равнымъ образомъ невѣрны будутъ результаты всѣхъ этихъ методовъ. Это 
положеніе, дающее возможность подсчета радіаціи, падающей, напримѣръ, на шарикъ 
термометра, поочередно нагрѣваемаго и охлаждаемаго, весьма простое и было Формулиро¬ 
вано уже давно именно въ примѣненіи къ актинометріи 1 ). Віоль, цитируя Дезена, при 
первыхъ работахъ своимъ новымъ актинометромъ основывался па томъ же положеніи, 
однако, приводя наблюденія на Монбланѣ 2 ), онъ сначала устанавливаетъ (для перваго 
взятаго имъ примѣра) согласіе полученныхъ данныхъ съ закономъ Ньютона; о способѣ 
же вычисленія суммы скоростей V -+- U онъ говоритъ такъ мало, что, повидимому, позд¬ 
нѣйшіе изслѣдователи, напр. Ленглей и проФ. Хвольсонъ, совершенно не такъ поняли 
его методъ; поэтому строгая критика метода Віоля, якобы метода стаціонарныхъ темпе¬ 
ратуръ, была несправедлива 3 ) и могла лишь задержать широкое распространеніе про¬ 
стѣйшихъ актинометрическихъ измѣреній и улучшеніе ихъ методовъ. Ленглей, напр., 
совершенно не вычислялъ слагаемыхъ Fn U 4 ), а проФ. Хвольсонъ считаетъ 5 ), что 
Віоль, пользуясь принципомъ Дезена и вычисляя эту сумму, дѣлаетъ лишній обходъ. 
Формулируя же теорему Б, 6 ) выведенную имъ изъ закона Ньютона , въ такомъ видѣ: «для 
моментовъ равныхъ температуръ сумма абсолютныхъ значеній скоростей нагпѣванія и 
охлажденія есть величина постоянная, равная начальнымъ значеніямъ этихъ двухъ скоро¬ 
стей» 7 ), проФ. Хвольсонъ не прибавляетъ, что эта сумма измѣряетъ поглощаемую тѣ¬ 
ломъ радіацію и притомъ независимо отъ закона охлажденія. 
I. Общій пріемъ расчета радіаціи и вліяніе стеклянной оболочки термометра. 
Самый общій расчетъ радіаціи былъ бы такой: имѣемъ два ряда одновременныхъ, 
сдѣланныхъ черезъ равные промежутки времени отсчетовъ температуры двухъ совершенно 
одинаковыхъ тѣлъ, одного — нагрѣваемаго солнцемъ, другого — заранѣе нагрѣтаго и 
охлаждающагося въ тѣни экрана. Всегда можно сдѣлать такъ, чтобы при t — 0 Т п и Т ох 
были близки другъ къ другу Гили практически, наоборотъ, t = 0 обозначить въ ряду, гдѣ 
температуры ближе). Предполагая, что Т п и Т ох суть непрерывныя Функціи £, т. е. что и 
солнечная радіація и внѣшняя теплопроводность среды могутъ быть Функціей времени, мы 
можемъ съ нѣкоторой степенью приближенія, зависящей отъ точности отсчетовъ и числа 
1) Desains. С. R. t. LXXVIII, р. 1456, 1874 г. 
2) Arm. Ch. Ph. t. X, 1877, стр. 306. «Température moyenne de la surface du soleil-». 
3) На что указываетъ позднѣе самъ Віоль: «Rapport sur la radiation». Ann. Ch. Ph. t. XXII, 1901, 
стр. 338. 
4) «Researches on Solar beat». Washington. 1884, стр. 77. 
5) 1. с., стр. 94. 
6) 1. с., стр. 34. 
7) Начальные моменты здѣсь соотвѣтствуютъ стаціонарнымъ состояніямъ тѣла въ обоихъ случаяхъ. 
