6 
Д. СМИРНОВЪ. ОБЪ ИЗМѢРЕНІИ РАДІАЦІИ ПОМОЩЬЮ ТЕРМОМЕТРОВЪ И 
то же показаніе : термометръ нагрѣвающійся, при томъ же показаніи, какъ и охлаждаю¬ 
щійся, теряетъ уже больше, чѣмъ послѣдній, ибо внѣшнія его стѣнки имѣютъ темпера¬ 
туру, сравнительно, выше. 
Такимъ образомъ сумма двухъ скоростей въ моментъ, когда показанія термометровъ 
одинаковы , даетъ радіацію меньше дѣйствительной , и слѣдуетъ ожидать, что всѣ динами¬ 
ческіе методы дадутъ эту систематическую ошибку, зависящую отъ качествъ термометра 
(исключаемъ, конечно, случаи тонкихъ мѣдныхъ пластинъ термоэлектрическихъ пиргеліо- 
метровъ) и еще, какъ увидимъ ниже, отъ величины внѣшней теплопроводности 1 ). 
Каково бы ни было распредѣленіе тепла въ нагрѣваемомъ и охлаждаемомъ термо¬ 
метрическихъ шарикахъ, понятно, что для устраненія вышеупомянутой ошибки, происте¬ 
кающей отъ стеклянной оболочки термометровъ, надо только знать, насколько средняя тем¬ 
пература поверхности нагрѣвающагося шарика выше средней температуры поверхности 
охлаждающагося въ моментъ, когда ихъ показанія равны. Для упрощенія сложности такой 
задачи будемъ считать, что разностей температуры внутри ртути шарика не существуетъ, 
по причинѣ ея большой теплопроводности; тогда можно судить приблизительно о разности 
температуръ поверхностей у обоихъ термометровъ и, слѣдовательно, о величинѣ ошибки 
въ вычисляемой радіаціи. 
Для подсчета разности температуръ внѣшпей поверхности, т. е. сажи, и ртути въ раз¬ 
ныхъ случаяхъ предполагаемъ съ грубымъ приближеніемъ, что таковая для охлаждающа¬ 
гося шарика равна ?/°, что въ среднемъ для неосвѣщенной солнцемъ поверхности нагрѣ¬ 
ваемаго шарика эта разность тоже = у° (когда Т ох — Т н ), а для освѣщенной части она 
обратно направлена и въ среднемъ равна х°. Очевидно разница среднихъ температуръ по¬ 
верхностей при такихъ предположеніяхъ будетъ обусловлена лишь разницей въ ~ части 2 ) 
поверхности шарика (соотвѣтствующей освѣщенному солнцемъ пятну), черезъ которую 
идетъ потокъ тепла внутрь — у нагрѣваемаго шарика и изнутри — у охлаждаемаго. Пер- 
вый потокъ на ед. площади освѣщенной поверхности шарика равенъ —, гдѣ Q — па¬ 
дающее тепло, Р часть его, теряемая лучеиспусканіемъ и конвекціей, а сг — освѣщенная 
солнцемъ площадь (такъ что — = —, s — вся поверхность шарика). Потокъ тепла черезъ 
ед. поверхности охлаждающагося шарика равенъ 
1) Замѣтимъ предварительно, что есть еще обстоятельство, которое немного увеличиваетъ вліяніе ука¬ 
заннаго сейчасъ Факта: именно охлаждающійся термометръ показываетъ въ каждый моментъ температуру не¬ 
много выше средней температуры ртути, а нагрѣвающійся немного ниже, вслѣдствіе того, что въ первомъ слу¬ 
чаѣ оболочка шарика немного сжата сравнительно со стаціонарнымъ состояніемъ при тѣхъ же показаніяхъ, 
а во второмъ случаѣ деформація отъ нагрѣванія должна увеличивать объемъ шарика; по приблизительному 
расчету, однако, вліяніе это ничтожно: если оболочка будетъ на а 0 холоднѣе ртути, то ошибка въ показаніи 
термометра будетъ меньше J а°, ибо коэфф. объемнаго расширенія стекла почти въ 6 разъ меньше кажуща¬ 
гося расширенія ртути въ стеклѣ. 
2) Предполагается діафрагма, позволяющая лучамъ солнца падать только на среднюю часть шарика тер¬ 
мометра, для простоты считаемую далѣе за плоскость. 
