НѢСКОЛЬКО ОПРЕДѢЛЕНІЙ СОЛНЕЧНОЙ РАДІАЦІИ ВЪ Г. ТОМСКѢ. 
О 
нымъ, выгравированнымъ на термометрѣ, вѣсъ оболочки шарика = 0.43 гр., внѣшній діа¬ 
метръ 1.26 см., откуда толщина стекла получится 0.034 см. Если 
h = 0.019 гр. кал. въ 1 мин., кв. см. 
d = 0.034 см. (стекла и сажи вмѣстѣ) 
к = 0.06 въ 1 мин., кв. см. (для стекла и сажи одинаково), 
то 
Ц- = 0 . 011 , 
т. е. поправка составляетъ около 1°/ 0 . 
Конечно, безъ особыхъ опредѣленій величины — для закопченаго стекла такой под¬ 
счетъ мало надеженъ; при значительной радіаціи = 1.6 гр. кал. въ мин. на см 2 . (Q — 0.96 
при нашей діафрагмѣ) для предыдущихъ условій получимъ разность среднихъ температуръ 
сажи у двухъ термометровъ, т. е. —Qi равной 0?1 1 ; будетъ равна 0? 11 х и, т. е. 
приблизительно 0?9, такъ какъ п = -^- — 8; послѣднюю величину (0?9) можно сравнить съ 
результатами, полученными Курльбаумомъ изъ опыта х ). Его данныя относятся лишь 
къ платиновой пластинкѣ, очень тонкой (1 р..), съ обѣихъ сторонъ покрытой платиновой 
чернью или закопченой на керосинѣ и освѣщаемой съ одной стороны. Но и для такой пла¬ 
стинки разность температуръ двухъ поверхностей (при 4° избытка надъ температурой 
среды) найдена: 0?016 (для черни) и 0?068 (для сажи). Другое дѣло, когда имѣется сте¬ 
клянная стѣнка, какъ въ термометрахъ Бодена, весьма впрочемъ тонкостѣнныхъ, а осо¬ 
бенно въ термометрахъ актинометра проФ. Хвольсона. 
Впрочемъ, если еще не ясно, что методъ наблюденія Хвольсона, а также Ленглея- 
Савельева, Пулье и Крова и другіе динамическіе методы актинометріи не освобождаютъ 
отъ указанной выше ошибки, обусловленной стеклянной оболочкой термометровъ, то мы 
получимъ сейчасъ тотъ же результатъ въ общемъ случаѣ, беря начальныя ур., вводя за¬ 
конъ Ньютона и обозначая опять приближенно черезъ х и у тѣ же среднія разности тем¬ 
пературъ внѣшней поверхности и ртути въ разныхъ случаяхъ. Уравненія 
° = °*~Ж + Ь*(Т 0 -Т С ) 
1) Drud. Ann. Bd. 2, 1900 г., стр. 546. 
Зап. Фяз.-Мат. Отд. 
9 
