58 
Д. СМИРНОВЪ. ОБЪ ИЗМѢРЕНІИ РАДІАЦІИ ПОМОЩЬЮ ТЕРМОМЕТРОВЪ И 
Въ заключеніе повторяемъ вкратцѣ нѣкоторые выводы. 
I. Для динамическихъ методовъ актинометріи наиболѣе свободенъ отъ различныхъ до¬ 
пущеній общій способъ расчета радіаціи, состоящій въ распространеніи принципа Дезе на 
на случай двухъ одинаковыхъ, одновременно наблюдаемыхъ тѣлъ, охлаждающагося и на¬ 
грѣвающагося: представивъ ихъ температуры какъ Функціи времени, надо затѣмъ вычи¬ 
слить сумму скоростей охлажденія и нагрѣванія U -+- V для момента, когда температуры 
тѣлъ одновременно проходятъ черезъ одно и то же значеніе. 
II. При употребленіи термометровъ всѣ динамическіе методы актинометріи дадутъ 
систематически малыя значенія радіаціи, вслѣдствіе вліянія стеклянной оболочки термо¬ 
метровъ: сумма скоростей Z7-+- V не представитъ количества тепла, воспринимаемаго тер¬ 
мометромъ нагрѣвающимся, такъ какъ потеря тепла съ охлаждающагося при тѣхъ же по¬ 
казаніяхъ его, что и у перваго, всегда будетъ меньше, вслѣдствіе сравнительно низкой тем¬ 
пературы поверхности резервуара. 
Приближенный расчетъ показываетъ, что ошибка увеличивается съ увеличеніемъ тол¬ 
щины стѣнки резервуара термометра и съ увеличеніемъ значенія внѣшней теплопроводно¬ 
сти, поэтому переводный множитель актинометровъ (въ особенности тѣхъ, которые не за¬ 
щищаютъ термометры отъ измѣненій внѣшней среды, какъ актинометръ проФ. Хвольсона) 
не можетъ считаться постояннымъ, особенно при толстой стѣнкѣ резервуара, т. е. при 
значительной величинѣ всей ошибки. 
III. Простѣйшій способъ интерполированія для вычисленія изъ наблюденій суммы 
Z7 h- F, т. е. линейный расчетъ этихъ скоростей, практически вполнѣ достаточенъ для 
актинометра Віоля-Савельева, такъ какъ дополнительный множитель имѣетъ малую и 
почти постоянную величину. 
IV. Изслѣдованіе этого актинометра даетъ вполнѣ удовлетворительное постоянство 
охлажденія внутри оболочки прибора и указываетъ, что внѣшняя теплопроводность въ 
немъ измѣняется главнымъ образомъ отъ абсолютной температуры термометра; на каждый 
градусъ увеличеніе внѣшней теплопроводности равно 0.7°/ 0 . 
Очень большое вліяніе на вычисленную величину теплопроводности, въ случаяхъ по¬ 
степеннаго измѣненія температуры оболочки прибора отъ одного до другого перемѣшиванія 
въ немъ воды, оказываетъ общепринятый способъ интерполяціи этой температуры для 
промежуточныхъ значеній, и именно потому, что истинная температура внутренней по¬ 
верхности оболочки въ дѣйствительности измѣняется лишь незначительно, благодаря инерціи 
слоя жидкости, прилегающей къ внутренней стѣнкѣ прибора, пока не произведено новаго 
перемѣшиванія жидкости въ немъ. 
V. Какъ это обстоятельство, т. е. незнаніе истинной температуры оболочки, такъ и 
всѣ систематическія ошибки въ разности обоихъ термометровъ прибора, если онѣ остаются 
за все измѣреніе постоянными, на вычисленіе радіаціи почти не вліяютъ; ходомъ темпера¬ 
туры оболочки можно также пренебрегать, если опъ идетъ равномѣрно отъ одного до дру¬ 
гого перемѣшиванія воды. 
