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R. Jaegermann. Über die beim Kometen Borrelly іэоз nr 
Die den Grössen R 1 , R 2 R s entsprechenden wahren Anomalien sind demnach: 
üj = o>i — co^; F 2 = co 2 — co tc ; F 3 = w 3 —.(8) 
und der halbe Parameter und die Periheldistanz: 
Iconkave Hyperbel 
(0 < (A < 1) 
P = 2• E- R, • cos I ( F x и- ф) • cos | ( F, 
= 2*Æ’-J? a -cos|(F 2 -+- <]/)• cos|(F 2 
= 2-E-R 3 ' cos I ( F 8 ф)- cos I ( F 3 
Q = 
Ф) 
« 
■+) 
2.E-COS 2 J ф 
konvexe Hyperbel 
(F< 0) 
P = 2-ÆJ-i? 1 -sin|(^-+ 
= 2*2£-.ß 2 -sin|(^ -+ 
= 2-jE-jR 3 -sin|(^ *+ 
■F^sinKf 
F 2 )-sin|(f 
F 3 )*sin|(4»- 
p 
2 2?-sin 2 J ф 
Fx) 
f 2 ) 
F 3 ) 
.(9) 
( 10 ) 
Die grosse Halbachse der Hyperbel: 
A= P- cotg 2 ф = P\(E 2 — 1) 
,( 11 ) 
Zur Bestimmung des Ausströmungsmoments M 0 muss der Kreuzungspunkt der Hy¬ 
perbel und Parabel durch gleichzeitige Lösung der Gleichungen 
— _£_• 7? — 
— > -^o - 
cos 2 ^ 
Jt 
E • cos (w 0 — to TC ) db 1 
gefunden werden, wobei im Momente M 0 R 0 = r 0 w 0 = v 0 ; folglich: 
i 
cos 2 —■ E -cos ^ cos 2 ^ — sin 2 yj -ь .E-sin ы я - 2sin у -cos ^ dr^cos 2 у -+- sin 2 
Hieraus ergiebt sich eine quadratische Gleichung in bezug auf tg у ; 
_ o. E ‘ 8in _ № 
У 2 “ Е -cos qr 1 У 2 E-cosw^zpl 
E- cos ы -dr 1- 
3 
- = o; 
oder nach deren Auflösung und Ausführung geringfügiger Transformationen: 
*9 V f = 
E • sin ± j/tg 2 ф — у • cos co u 7+: 1 j 
E-cos rp 1 
( 12 ) 
