BEOBACHTETE HYPERBOLISCHE BEWEGUNG DER SCHWEIFMATERIE. 
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Die zwei Zeichen vor der Quadratwurzel deuten auf die Existenz zweier Kreuzungs¬ 
punkte der Hyperbel und Parabel hin. Dieselben sind entweder imaginär, oder fallen zu¬ 
sammen, oder sind verschieden und reel, je nachdem: 
g •tg a 4' Ф P- (#• cosw TC Гр 1) 
(13) 
Der erste Fall darf eigentlich genommen, gar nicht auftreten, da doch ein jeder vom 
Komet losgelöste Schweifstoff sich früher auf der Parabel bewegt hat. Dieser Fall würde 
nur auf die Ungenauigkeit der Beobachtungen hinweisen. Im zweiten Falle tangieren die 
Parabel und Hyperbel einander, sie besitzen im Ausströmungsmomente, im Berührungs¬ 
punkte eine gemeinsame Tangente. Dieser Fall tritt auf, wenn die Anfangsgeschwindigkeit 
der Ausströmung g — о und folglich auch у = o; ßj = ß, H 0 = h 0 ist. Im dritten Falle ist 
im allgemeinen <7 фо, G фо; уфо; H 0 ф/г 0 . Von den beiden reellen Punkten wird ge¬ 
wöhnlich, namentlich im Falle p. < 0, der erste Punkt (im Sinne der Bewegung auf der 
Hyperbel) als Ausströmungspunkt zu nehmen sein, da die unter keinem allzu grossen Winkel 
G « 45°) ausgeströmte Materie (erster Punkt), sich zuerst auf der Hyperbel innerhalb der 
Kometenbahn bewegt und dann erst wieder (zweiter Punkt) aus derselben hinaustritt. 
Der Ausströmungsmoment ist nun (Barker’sche Tafel): 
weiter ist: 
M 0 = T -+- V -A . [tgl V{ 
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g = P 
C032ÜO Е-соэ(ѵ 0 -<о 7: )± 1 
v 0 = V 0 — C0 TC ; (O 0 = v 0 ; 
(15) 
Zugleich können folgende Grössen berechnet werden, welche bei der Bestimmung von g und 
G notwendig sind: 
tg = 
Ѵ = ф p = 90° — у ; 
; sin 3 ßj = 
JE7-rr»-sin Vc 
T = ßi — ß = ßi I ^0 — 90 
2 ? 
' 
P 
Y 2 . 
Г1-+-А1 
' О 
LA r 0 J 
о 
О 
05 
1 
(16) 
Es ist stets: 180° > ß x > 0; der Quadrant von ß t wird durch tg ß x bestimmt. — 
Zur Ableitung der effektiven Kraft [л , und folglich auch der repulsiven 1 — p., müssen 
zuerst folgende Hilfswinkel berechnet werden: 
