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R. Jaegermann. Über die beim Kometen Borrelly іооз iv 
konkave Hyperbel: 
(0<fx< 1) 
tg|*ö = tg I F 0 ■ tg I ф ; 
tgiFj = tg I F x • tg I ф ; 
= tg I F" 2 • tg I ф ; 
tg|F 3 = tg| F 3 ‘tg ; 
konvexe Hyperbel: 
(P<0) 
tg \F 0 = tg| Го -cotg 
tgl-F, = tg I Fj • cotg I ф ; 
tg|F 3 = tg I F 2 • cotg I ф ; 
tgjy. = tg l F 8 -cotg |ф. 
Die vom Radiusvektor der Hyperbel in der Zeiteinheit (1 mittl. Sonnentag) beschriebene 
doppelte Fläche 
G = k-V^ Vp 
beträgt z. B. für das Zeitintervall: M 2 — M 1 mittlere Sonnentage: 
fc.VjA- VP 
A 2 - tg ф 
k-(M 2 —M x ) 
\-E- 
sin (F 2 — F t ) _ 
cos F x • cos F 2 1о ь io 
.g(45°-biF ; ) 
tg ( 45°+ I F, ) 
Ähnliche Ausdrücke ergeben sich für die doppelte Fläche in den andern Zeitintervallen. 
Hieraus folgt: 
A*l z 
l-k (M 2 —M x ) 
A\ 
U-(M 3 — M } ) 
■ A *l* 
~ l-k-{M 3 -M 2 ) 
XE- 
sin (F 2 — Fi) _ 
cosF,-cosF 2 lu g 10 
À • E • 
sin (F, —F t ) 
cos Fj • cos F g 
-+■ log 10 ’ 
\E- 
sin (F 3 F 2 ) . 
cosF 2 -cosF 3 1u ö 10 
tg ^45 °h- F| j 
tg ^45 -+- -g- F 3 ^ 
tg ( 45 °-»- Ä- F^ 
tg (45°-Hi-F 3 ) 
tg (450+ |f 2 ) 
(18) 
Sind die Zeitintervalle M 3 — M x u. s. w. und folglich auch die in denselben vom Ra¬ 
diusvektor beschriebenen Flächen verhältnissmässig klein, so können auch die in den Zeit¬ 
intervallen M x — il / 0) Ж 2 — Ж 0? М 3 —Ж 0 beschriebenen Flächen berücksichtigt werden, um 
genauere Werte von p. zu erhalten. 
Der Durchgangsmoment durch das hyperbolische Perihel wird unter der Bedin¬ 
gung abgeleitet, dass die Schweifmaterie den Kern in demselben Momente M 0 verlassen 
hat, als der Kern sich im Durchschnittspuukte (erster) der Parabel und Hyperbel befand. 
Die vom Radiusvektor in der Zeit M 0 — beschriebene doppelte Fläche beträgt, da im 
Moment M K , F= 0° ist: 
