200 
TH. BREDIKHINE, 
[N. S. III 
ß — la distance entre le meme point d’intersection et le noeud 
ascendant du meteore. 
V — la longitude de la masse troublante sur son orbite, 
r — son rayon vecteur. 
Les formules de Delambre-Gauss nous donnent: 
-+- ß) = sn|(fl — ft') ■ sn |(i + %) 
sn 4 -1 • cs y (<ji -+- ß) = cs \ (ft — ft') • sn y (i — t) 
1. 
cs|Z-sny (4> — ß) = sn ( ft — ft') • cs ; (i -+- t) 
cs y I • cs y ( — ß) = cs - J ( ft — ft ') • cs y ( i — I) 
V — ft ' — sera la longitude de la masse troublante m sur son orbite, 
comptee du point de l’intersection commune des orbites; designons la pour 
notre cas par <7, et posons: 
9 
tg L' = tg J • cs I 
[sn B' = sn J • sn 1 
La longitude du perihelie du meteore comptee du point de l’intersection 
des orbites sera II = % — ft — ß, et la longitude du meteore sur son 
orbite, comptee du meme point, sera M — v -+- II. 
Soit maintenant 
et posons: 
3. 
v -I- n — U = M — U = J, 
\ — r • cs B' • cs 1 
7 ] = r • cs B' • sn J1 
£ = r • sn B' 
En designant par ß la fonction perturbatrice, on a: 
4. 
[/« — r: A s ] 
k ! ( 17 ) = — r-tfmKy 
| 42 (ir ) = -VmKZ, 
* = -h- ~ 7* 
ilelanges mathe'm. et astron. T. VII, p. 260. 
