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SUR LA DISPERSION DES POINTS RADIANTS DE METEORES. 
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Posons enfin: 
6 . N = 
V p 
7. 
8. R=N-X , S = -N-K- t], Z — — N • K -Z, 
9. L = — p • cs v ■ R -+- (jp h- r) sn'y • 5. 
Moyennant ces designations, les equations differentielles des perturba- 
tions des elements de l’orbite du meteore seront exprimees ainsi: 
10. 
(5ß) = 
r • sn (v -+- «) Z: sn i 
11. 
A 
(Si) = 
r • CS (V li) Z 
12. 
A 
(3tc) = 
L : sn 9 -+- 2 sn 3 f i ■ Zf 
(sa) 
13. 
A 
(Scp) = 
a • cs © [sn v-R -+- (cs v 
-+- CS 
E)S] 
14. 
A 
( 8 ix) = 
— 3 a p. • sn 1' | sn © • sn 
i— 
v-R 
-4- ~-S~ 
r 
15. 
A 
T 
— L ctg 9 — 2 r R cs 
© -+- 
t 
4^ • * 
Dans nos calculs on peut admettre que l’orbite de Jupiter coincide avec 
l’ecliptique; le noeud du meteore correspond ä l’intersection commune des 
orbites; 1’angle I sera Pinclinaison du meteore, qui est 113°32 / ; ayant en 
vue Pinclinaison de Jupiter, on peut le prendre 1= 112°5. Pourtant c’est 
indifferent. 
M et J seront simplement les longitudes du meteore et de Jupiter, 
comptees sur les orbites correspondantes, ä partir du noeud ascendant du 
meteore. 
Nous pouvons nous contenter des minutes d’arc dans les valeurs angu- 
laires, et employer pour cela le nombre de Gauss exprime en minutes, dont 
\gk — 1.77186. Dans la formule 14. on voit aussi sn 1'. 
Comme la masse de Jupiter m 1 = 1 le nombre constant 1 g(Jcm 1 )= 
= 9.68314; pour en obtenir la valeur de N dans chaque cas- particulier, 
il ne reste que le multiplier par X: Vp . 
Apres avoir trouve les valeurs numeriques de Zf (<$£>) etc., on doit 
appliquer la quadrature mecanique pour en obtenir les valeurs 8 £>, 8i etc. 
II serait mieux, peut-etre, de prendre les intervalles X deux fois plus 
petits; mais pour nous cela n’a aucune importance. II faut noter encore 
qu’au dehors de la sphere d’activite on obtient des valeurs sensibles des 
differentielles des elements; on doit les prendre en consideration dans les 
ilelanges mathem. et astron. T. YII, p. 261. 
14 * 
