UEBER DIE BEWEGUNG KLEINER PLANETEN DES HECUBA-TYPUS. 
29 
Weiter setzen wir: 
ß x cos 6 l =-^m {(G)f\ cos (тс — Г) — (H)t\ cos (тс' — Г — <5 — а'т)} 
sin O x = -j m {( 6 r) 1 ) sin (тс — Г) — (H) r{ sin (тс' — Г — ст — а т)} 
ß 2 cosög = |m'(l — A) h (2Pï) cos(tc— Г) — St\ віп(тс' — Г —a — а-'т)) 
ß 2 sintf 2 = ,A) h )2Ртг) sin(rc — Г) — Sr{ sin^' — Г — cr— стЧ)) 
ß 3 cos(9 3 =-|-m , (l— A) (Pyi 2 cos 2 (тс-Г)-н^Ѵ 2 cos2 (те— Г— а—ах)—вщ cos(iz+k — 2Г'— о— ст'т)} 
ß 3 cos т(1 — A) {Pï) 2 sin 2 (TC-r)H-ÇV 2 sin2(TC'-r-a-aT)-Sï]ïi , sin (те-нте'-2Г-а-а'т)| 
X = (1—А) {m N d ' ~- 7 ~ 7 t) ! н->’« g} 
' (ф) = (1 — A) ф = (1 — A) (ф х -+- фо) = (<К) -+- (Фо) 
Р_ьГ = Р. 
Indem wir uns ф х nur characteristische und ф 0 nur elementare langperiodische Glieder ent¬ 
haltend denken, wird die Differentialgleichung 1: 
— — — m'(l — Д ) 2 Gh sin (ф г ) -»- 4 ( 1 — A ) 3 m ' p¥ sin 2 0 W 
dt 2 4 v 4 
1 ; « - •* ■ ' ' ' . . 
-ß x sin (Д -+- (J X - 4 - (Ф) -I- D H- 0 X ) 
-+- ß 2 sin (A -t- а- T -*- 2 (ф) — (фо) -+- D -+- 0 8 ) 
-+- ß 3 sin 2 (A -+- а T и- (ф) h- D -+- 0 3 ) 
-t-X. 
Hierbei sind nur Glieder ersten und zweiten Grades berücksichtigt. Mit Rücksicht auf 
unsere Genauigkeitsgrenze kann die erste Zeile rechts geschrieben werden: 
— 4^(1 — bfh {G — 2 PÄ| sin (ф х ). 
