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0. Backlund, 
10. Comme nous aurons besoin seulement des perturbations éprouvées pendant le mou¬ 
vement de la Comète entre les points f == f x et f = f 2 = 360 °—f v il suffit de calculer 
les coefficients <x v ß, .pour ces deux valeurs de l’anomalie vraie. Ainsi on aura deux 
systèmes d expressions de la forme c ) et dont les coefficients sont purement numériques. 
Bar les formules données dans le numéro 5 pour ~ cos /", A r sin/ 7 , et par des formules 
analogues pour cos/ 7 et sin f on peut substituer c à f, ce qui donne: 
et des expressions analogues pour les autres éléments. 
La détermination des constantes d’intégration a 2: b 2: c 2 , f 2 , g 2 .est facile, si l’on 
remarque qu’on a ici a 2 — a 2 : b 2 = b 2 ., et 
«a = — (2Д*; \ = - (Usoi c 2 = — (Y,) ie0 
f* = —( seci B 2 ); 9i — — (sec г q 2 ). 
Alors les perturbations totales de f x jusqu’à f 2 seront: 
= b 2 -+- (T/) I80 = (ï 2 ') 180 — (Tj) 180 
et de même pour les autres éléments. 
Avant de déterminer les constantes pour nbz 2 et v 2 il faut apporter aux expressions 
de ces fonctions les corrections provenant des constantes a 2 , b 2 . 
Si nous posons 
W =$L cos f 
91 = I T siD f 
ndt 
du 
ndt 
d u 
cl to; 
cho] 
sin / 
2 V\— e 2 
ndt 
du 
d (ù 
П 
2 У 
=J(C0S f+() 
ndi 
du 
où il faut supprimer les termes proportionels au temps, les expressions complètes de nbz 2 
et v 2 seront: 
noz 2 = a 2 
S ч- \ 9)? -+- c 2 Ш -+- 8 5 £ cos /'-ь ^ sin/ 7 
m-t-c 2 n+a 5 ч-§ 6 -L cos f -+- O e ~ sin f. 
