Angenäherte Jupiterstörungen für die Hecuba-Gruppe. 
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Im Folgenden werden w und Vm als Grössen von derselben Ordnung betrachtet. Da 
nun, wie sich später zeigen wird, die Functionen W und T sowie auch die Störungen nSs, 
v und и negative Potenzen von w enthalten, so ist es vorteilhaft, eine konsequente Ent¬ 
wicklung nach der störenden Masse m zu vermeiden. Wir werden dagegen 
m' 
m' 2 
m ' 3 
tt> 2 ’ 
w*’ 
w r> 
m' 
m ' 2 
m ' 3 
w ’ 
w 3 ’ 
w b 
m 
m ' 2 
w 2 ’ 
m ' 3 
w * 
als Glieder vom Range О 
» » » » 1 
» » » » 
betrachten, und setzen 
W = W x W 2 4- W 3 ч- ... \ 
T = T 2 h— T s -h .... ) 
(93) 
In den Functionen E f oder T { sind nur solche Glieder enthalten, welche einen 
Rang >i haben. 
Zufolge der Relation (86) schreiben wir 
l 
(94) 
Die Glieder dritter Ordnung in T 4 können vernachlässigt werden. 
In Übereinstimmung mit den obigen Betrachtungen können wir nun die Differential¬ 
gleichung (92) in folgendes System von Gleichungen zerlegen (wo die letzte abgekürzt ist). 
djv x 
dt 
= 0 
(95,) 
T* - 10 -« cose ) К w , \ л -ж' = т * 
^|(l-ccost) {(w* W^+lWs-wW-^Wt 
(9 5 3 ) 
( 95 a ) 
