Angenäherte Jupiterstörungen für die Hecuba-Gruppe. 
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-+- sin (ф 4- Д) У)' [# 0>1 (w — w -ь l)] n=1 
-b s in Ф V l№.o(w+ l-~n)] n=0 — [G 3 0 (n — 1 — ^)] Л=0 } 
-t- sin (ф -а- Д) y] 2 y)' [# 2>1 (w- n-*- l)] n=1 
sin(— ф -4- Д) y) 2 y)' [(? и (й-2.~й+1)] п=1 
-4- sin (ф -4- 2Д) Y]Y]' 2 [Я 13 (п 1 * fl -4- 2)] п =2 
-4- sin ф Y]Y) 2 { И , 2 (п -4- 1- П)] п _ 0 [Gj , 3 (w 1- w)] n =0 [ 
-4- sin (ф-4-Д) Y)' 3 № 3 (n- — W-4- l)] n=1 
-4- sin (ф -4- Д -4- S) Y] №. 0 (W. —W-4-l)_ | _J n=1 
-4- Sin ф P ГІ ([^(П ~ П H- l)_j n==1 — [<7, 0 (П — 2 • - П -4-, 1)_ J n=1 | 
~4~ Sil1 № S ) P V{[tf 0 J (w -4- 1-w)+ q ] n =0 — [^0.1 (W— 1 * — П)_Х =0 [ 
h- sin (ф-^Д)і 2 уз , {[Я 0 . 1 (іг+1-и)_ | _ 0 ] п=0 -+-[Я 0 . 1 (?г-1-п+2)_ 5 ] п=2 — 
Bei der Integration der Gleichungen (100) und (102) sowie auch bei allen folgenden 
Integrationen, welche für die Bestimmung der Bewegung in der Bahnebene notwendig sind, 
können die Integrationskonstanten beliebig gewählt werden. Die elliptischen Elemente 
а, e, к und c sind nämlich nicht mit den bei der Epoche t = o osculirenden Elementen zu¬ 
sammenfallend; sie werden in der That als die zur Bewegung in der Bahnebene gehörenden 
Integrationskonstanten betrachtet, welche zuletzt durch den Vergleich zwischen Beobachtung 
und Rechnung zu bestimmen sind. Wir kommen in der Abteilung 8 zu dieser Bestimmung 
zurück. 
Der Integrationskonstant im Integral der Gleichung (100) wird = -f ги 2 gesetzt, 
woraus folgt 
T? 1 , = T*-*-f|[-X,I— чГЧІ«, 
d. h. 
?1 = w |Л p fl №] — Y] [ T 2 ] 1 dO. 
8 * 
(103) 
