Angenäherte Jupiterstörungen für die Hecuba-Gruppe. 
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definieren, wo im Allgemeinen [/“(% £)] den von £ unabhängigen Theil in der Entwickelung 
von f (5, i) in der Fourier’schen Reihe bedeutet, so kann die Gleichung (126) im folgen¬ 
den System zerlegt werden: 
^ = F( 9 , e )-fF( 9 , 6 )] 
(128,) 
de 
дѲз 
ds 
dF(Z,e) 
öd 1 
‘dF (d,e) 
da 
9 d~ 
[F(»,t)]§-é(»V. 
[nàz]) 
dF{b, s) 
0 n 
1 d*F(b, e) fl2 
2 dd 2 1 
fdF (M а J_ d*F(b,z) л Л 
L da u 2 2 da 2 J 
PT^'eJä-FCV)] 
d6 2 
da 
(128.) 
(128.) 
Die Funktionen Ѳ,, 0 2 ,.werden Fourier’sehe Reihen in s und % die doch auch 
säeulare Glieder in ^5 enthalten. Sie sind durch die Bedingungen 
[в,(9,е)] = 0, [Ѳ, (»,£)] = 0, .... (129) 
vollständig bestimmt. 
Nach Einführung dieser Reihen in der Gleichung (127) wird dieselbe vollständig 
bekannt. 
Da Ѳ nicht nur Störungsglieder enthält, so setzen wir 
0, = --- -- - nbZ x 't\W SiU £ 
Л 1 W > /> г г 'ÿ 'n 
Q 2 = —-— ncz 2 - nöz -fr- \n öz J 
% = 
(130) 
wo die Funktionen A 1? nS$ 2 , »&s 3 ,_ von der Ordnung der störenden Masse sind. Für 
die Teile erster Ordnung in nbz 2 und noz 3 findet man die einfachen Gleichungen: 
dn -ÿ- = — Yjw sine ^ j(l — e cos£) W^\ -+- |jQW?sin£ ^ {(1 — e cose) TF^|J — J 
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