Angenäherte Jüpiterstörungen für die Hecuba-Gruppe. 
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Als Kontrolle habe ich die Berechnung der Störungsgrösse v auch nach der Formel 
(37) vorgenommeu. Zufolge dieser Formel und der Zusammensetzung der Funktion W ist 
0 dv 1 —v2 dW dW T fr dW, 
2 — =-= — =- h- Ir, — 1 H- 
de 1 -+- W дф дф дф 
• d W ' 
= у х sin £ — z x cos s -+- [y 2 ] sin e — [>J COS £-Cjf- 
(167) 
- 'S.Bp.q ( П-+-Г - n-t-s) ifri'j« sin Л 
H- (x x H— y x COS e -I- z x sin £) (— y x sin £ —I— z x COS £) H-_ 
wo infolge (117) 
B p q {n r • — n -+- s) = G p . q (n -+- r •— n s) — H p . q (n-+~r — пч -s). (168) 
Die Gleichung (167) wird in ähnlicherWeise wie die Gleichung für W (siehe pag. 52) 
durch Einführung vou 
Тг- “Я-тР - e cos l* - а - W ) w < Й 
transformirt und danach in folgendem System von Gleichungen zerlegt. 
= y x sill £-^COSfi (169j) 
T? -1(! - ' 6 cosE ) 1*"-*-^.1 T? = -2 B P1 siu 0 69 a ) 
/ 
^T*-*-y(l—« cos e) {(«, H- n\) d -p ^- { W i -wW 1 ) d ^} = О (169 3 ) 
) 
Der Kürze wegen ist hier 
F = \y 2 J sin e — [z 2 ] cos e (x x y x cos e z x siu e) (— y x sin e -+- z x cos £) (170) 
gesetzt worden. 
Für die kurzperiodischen Glieder in 2v 1? findet man nun unmittelbar aus (169j) den 
Ausdruck 
2v x — [2vJ =— (y x cos £ -i- z x sin s). 
3au. Фнз.-ІІат. Отд. 
14 
(171) 
