Angenäherte Jupiterstürungen für die Hecura-Gruppe. 
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Ferner folgt von (220) und (222) für тг die Gleichung: 
e Sin (тс — 7T 0 ) = l Sin (V 0 -7l 0 )-? COS (V 0 -7T 0 ) 
= /W^Lo_r^Jiia (1 + P) _ s yj 
l — e 0 cos e 0 2 LV'I — <> 0 2 
d. h. 
COS £q — 
1 — e 0 cos e () ’ 
e sin (тг -7l 0 ) = 
Vi 
1 — e 0 cos e 0 
{(■1 sin e 0 -+• s Ÿ frf ( cos £ 0 — ^o)}- (2 2 8 ) 
In ähnlicher Weise findet man 
e cos (тг — 7r 0 ) == e 0 
1 — Cp 2 
1 — e 0 cos e, 
- COS £ 0 S Sill £ 0 J. 
Endlich wird c durch die Formeln: 
(229) 
tg у (»0 - *o) = Ÿt=7 0 ‘8 y £ o 
tgÿ s . = ]/pÜ?7‘SyK— я ) 
(230) 
С = е 1 - в sin Sj — nbz (231) 
bestimmt. 
Es wäre jetzt möglich a, e und тг mittels succesiven Annäherungen zu berechnen. 
Man hätte dann die Berechnung von q , s, v und A zuerst mit den osculirenden Elementen 
ausführen. Mit den so erhaltenen Werthen von q , s , v und A würden die Gleichungen 
(225) — (231) eine erste Annäherung an die Grössen а, e, тг und c geben, welche als 
Ausgangspunkt für eine zweite Berechnung von q , s, v und A dienen könnte u. s. w. 
Anstatt diese Annälierungsmethode anzuwenden, werden wir doch den Gleichungen 
(225) — (229) eine Form geben, die es gestattet die Berechnung von a, e und тг direkt 
auszuführen. 
Die Auflösung der Gleichung (226) giebt 
a = q-+- T — 
2 вп 
e 0 cos £q 
2 e o 
(1— e 0 cos e 0 ) 2 
[q COS £ 0 — S sin £ 0 ] -H S 2 H- q 2 
[q cos s 0 — s sin £ 0 ] [2 q — se 0 sin s 0 ] 
. . ., 
wo nur Glieder 3-ter Ordnung nicht mitgenommen sind. 
