Angenäherte Jupiterstörungen für die Hecura-Gruppe. 
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e — e n 1 
г 
ь 0 + т х У-т е оУ •••» 
e sin(7r — 7г 0 )= V~\ — e* {— ±z -*-(— — y) yz + \xz-*~ 
e cos (u TT 0 ) = 6q h- ( 1 é^ 2 ) {— \y— — 
• • • I « 
(234) 
(235) 
(2 30) 
Hier sind nur Glieder dritter Ordnung der störenden Masse nicht mitgenommen. 
Aus einer eingehenden Untersuchung hat es sich jetzt ergeben, dass die Glieder von 
dem dritten Range l ) und diejenigen von dem zweiten Range, welche vom zweiten Grade und 
zweiter Ordnung sind, vernachlässigt werden können, weil dadurch unter Annahme 
__ j_ _ l 
e o — jo» w o 20 
ein Fehler von nur 0''03 in n entsteht. 
Man kann also (vergl. § 4) schreiben 
'т=г£ = — (*1—■4 ÿ,) — «— »1 9t) — ( M 
' 1 M)—W)-*~|(y, a -+-V)- < 237 > 
In den vier letzten Gliedern ist es erlaubt yj, тг, t v 0 1? A, 1 durch y) 0 , 7t 0 , s 0 , 0 o , Д 0 , S 0 
zu ersetzen, weil dadurch nur Glieder dritten Ranges vernachlässigt werden. 
Im ersten Glied dagegen müssen wir, von den Formeln [vergl. (235), (236), (230), 
(43) und (67)] 
*) = V 
Ух 
А А 1 1 
Д = До- -Т—8 г 
4 Чо 1 
2 *1оЧ 
Ч = е о т Т Уі sin £ о — y Ч cos £ 0 
Ol = Ѳ 0 -H — ^z x \ (i — ï) 0 cos e 0 ) (y x sin s 0 — z x cos e 0 ) 
ausgehend, die folgenden Werthe einführen: 
(238) 
7} cos (2 0 
2Д) = T) 0 cos (2 O 0 2Д 0 ) — ^ [y x cos (2 Ѳ 0 -t- 2 Д 0 ) — z x sin (2 0 o ч- 2Д 0 )] 
— n 0 sin (2 Ѳ 0 -ь 2Д 0 ) [у х sin е 0 — z x cos е 0 ]* 
г]' cos (20 + Д)=т)' cos(2ö 0 -t- Д 0 )— У]' sin(20 o -+- Д 0 ) [у х sin s 0 — z x cose 0 ], 
1) Vergl. pag. 53. 
