Ueber den hydraulischen Stoss in Wasserleitungsröhren. 
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Nacli dem Moment des Hebelverschlusses im Punkte 0 am Ende der Röhre (fig. 3) 
wird längs der Röhre, wie aus dem in § 2 Gesagten hervorgeht, mit der Geschwindigkeit \ 
sicli eine Phase fortpflanzen, welche der Geschwindigkeit Null und der grössten Hebung 
des Druckes^— p o entspricht. 
Wir nehmen an, dass die Schnitte A und В in unserer Röhre im gegebenen Moment 
der Zeit so gelegen sind, dass in dem Schnitte A die Geschwindigkeit der Flüssigkeit gleich 
Null ist und der Druck seinen grössten Wert p hat, in dem Schnitte В dagegen die Ge¬ 
schwindigkeit der Flüssigkeit gleich v o und der Druck gleich dem Drucke p o vor dem 
Stosse ist. (Zur Vereinfachung nehmen wir anfangs an, dass der Druck vor dem Stoss in 
der ganzen Röhre ein und dieselbe Grösse hat). 
Die Flüssigkeitsmenge, welche durch den Schnitt В geflossen ist und gleich ist 
7П Bf V 0 dt , 
wird in dem Raume zwischen В und A deshalb Platz finden, weil während der Zeit dt der 
Punkt, von welchem die Deformation der Röhre und die Veränderung der Dichtigkeit p 
anfängt, sich nach rechts um die Strecke \dt vorwärts bewegen wird. Das durch diese 
Ursache gewonnene Volumen wird gleich sein: 
тс (B 2 — Bf) \dt -+- tz Bf p Po j Idt. 
Bei der Vergleichung der beiden Volumina unter einander und mit Benutzung der 
Formeln (3) und (4) finden wir, dass 
Aus dieser Formel wird die gesuchte Grösse des durch den Stoss erfolgten Druck¬ 
zuwachses p — p o gefunden, welche wir mit В bezeichnen wollen: 
P = 
Auf Grund der Formel (5) lässt sich diese Gleichung so umformen: 
/• - "f.(iß) 
Wir sehen auf diese Weise, dass der infolge des hydraulischen Stosses gekommene 
Bruckzuwachs gerade proportional ist der beim Stoss verlorenen Geschwindigkeit des Wassers 
und der Geschwindigkeit der Fortpflanzung der Stosswelle in der Bohre. 
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