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N. Joukowsky. 
Die Formel (16) kann ebenso aus dem Theorem der lebendigen Kräfte abgeleitet werden. 
Die Länge der Röhre sei gleich l. Die ganze lebendige Kraft des die Röhre füllenden 
Wassers ist: „ 2 
Diese lebendige Kraft wurde verwandt auf die Arbeit der Ausdehnung der Röhre 
und der Compression des Wassers. 
Da der Anfangsdruck p o im Gleichgewicht mit den Drucken der Röhrenwände und 
der Elasticität des Wassers ist, so wird der Druckzuwachs, welcher sich von Null bis P 
verändert, diese Arbeit ausführen. Die Arbeit zur Ausdehnung der Röhrenwände wird 
nach Formel (4) sein: 
2 тс P? o ^ J 
Pd (R - Д„) = l J PdP = P 2 ; 
кІВ п 3 
auf ähnliche Weise wird die Arbeit zur Compression des Wassers auf Grund der Formel 
(3) so ausgedrückt: 
^fp<* (e - Po ) = ^fpdp=^p 2 . 
Po 
Indem wir die Summe der Arbeiten der obengeschriebenen lebendigen Kraft ver¬ 
gleichen, finden wir: 
n 2 v 2 Г 2 Д о P n . Po 1 ü 2 
?o%— « .E fc J ’ 
woraus wir auf Grund der Formel (5) sogleich die Formel (16) erhalten. 
Die Grösse • « 
v o* 
n > 
welche in die Formel (16) hineinkommt, drückt die Höhe der Wassersäule aus, welche dem 
zu bestimmenden Drucke P entspricht. Wenn wir diese Höhe in Fussen ausdrücken und 
durch 34 dividieren (die mittlere Höhe des Wasserbarometers), so finden wir die Zahl der 
Atmosphären li , bis zu welcher der Druck auf jeden Fuss der verlorenen Geschwindigkeit 
anwächst. Wenn wir (j = 32 Fuss annehmen und die Geschwindigkeit X in Fussen aus¬ 
drücken, so bekommen wir für die Bestimmung von h die Formel: 
(17) 
Nach dieser Formel stellen wir folgende theoretische Tabelle der Grössen h auf. 
2 R in Zollen. 
h in Atmosphären. 
2 
4,066 
4 
3,886 
(> 
3,783 
24 
2,754 
