Ueber den hydraulischen Stoss in Wasserleitungsröhren. i 3 
Die ersten 3 Zahlen dieser Tabelle sind nahezu 4, so dass man auf Grund der theore¬ 
tischen Betrachtungen für die Röhren von 2, 4, 6 Zoll vier Atmosphären des Druck¬ 
zuwachses auf jeden Fuss der verlorenen Geschwindigkeit erwarten muss. 
Theoretische Bestimmung: der Form des Stossdiagramins in den 
Punkten der Röhre. 
verschiedenen 
Die Aufgabe für die Form des Diagramms, welches infolge schneller Unterbrechung 
des Strömens des Wassers der Bleistift des mit der Röhre in irgend einem Punkte ver¬ 
einigten Indicators zeichnet, wird durch Bestimmung der willkürlichen Functionen gelöst 
welche in die Formel (12) hinein kommen. Diese Bestimmung muss so gemacht werden, 
dass sie den gegebenen AVeiten v und p in allen Punkten der Röhre im Anfangsmoment 
der Zeit entspricht und ebenso den Bedingungen, welche v und p am Ende und Anfang der 
Röhre für die ganze Zeit nach Beginn des Verschlusses des Schiebers genügen müssen. Im 
Anfangsmoment der Zeit, die ganze Röhre entlang, hat v den constanten Wert von v ; wir 
wollen anfangs der Einfachheit wegen annehmen, dass dabei auch die Grösse p längs der 
ganzen Röhre constant ist und sich wenig von dem Drucke der Magistrale *), mit welcher 
die Röhre verbunden ist, unterscheidet; (das findet annähernd statt dann, wenn das Wasser 
bei wenig geöffnetem Schieber aus der Röhre fliesst). Wenn т die Zeit des Verschlusses ist, 
so lässt sich die Geschwindigkeit v am Ende der Röhre, von dem Moment des Verschlusses 
des Schiebers an, für die Zeit x durch eine Function der Zeit 
v = f(t) 
ausdrücken, welche Function von der Art des Verschliessens des Schiebers abhängt. Diese 
Function für die Zeit x fällt von v o bis 0. Nach Verlauf der Zeit x werden wir für jede 
weitere Zeit am Ende der Röhre v — 0 haben. 
Wenn wir die Magistrale, im Verhältnis zur Röhre, mit sehr grossem Durchmesser 
annehmen, so werden wir beim Anfänge der Röhre während der ganzen Zeit den constanten 
Druck p = p o haben. Zur grösseren Einfachheit werden wir statt der Grösse p die Grösse 
P — P — P 0 betrachten und betreff dieser sagen, dass sie im Anfangsmoment gleich Null 
ist, die ganze Röhre entlang, und gleich Null, die ganze Zeit hindurch, am Anfang der 
Röhre bei der Magistrale. 
Wir werden annehmen, dass die Grössen v und P, welche in der Formel (12) gegeben 
sind, sich zusammensetzen aus der Summe der Grössen: 
v = v l +v t , P = I\ -+- P 2 , 
I) Im § 11 wird gezeigt werden, welchen Einfluss auf 
die Form des Tndicatordiagramms der Umstand hat, dass 
der hydrodynamische Druck vom Anfang der Röhre zum 
Ende derselben fällt. 
