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N. Joukowsky. 
drucke von 25 Atra. genommen wurden. Wir sehen, dass es nach diesen Diagrammen 
bequem ist, die Zeit zu messen, welche verfloss vom Anfänge der Hebung des Druckes bis 
zum Anfänge des Fallens desselben, und auch die Grösse der Stosswelle P, welche wir nach 
dem Abstande des horizontalen Teiles der Er¬ 
hebung von der dynamischen Geraden (die mitt¬ 
leren Geraden auf den Figur) bestimmen. Was 
die Zickzacke anlangt, welche die Erhebung an¬ 
fangen, so entstehen sie, nach meiner Meinung, 
durch den Stoss des Wassers in dem Röhrchen, 
welches den Indicator Krosby mit der Wasser¬ 
leitungsröhre verbindet. 
Dabei erklärt sich der Umstand, dass diese 
Zickzacke einen Druck zeigen, der bisweilen um 
2 Mal grösser ist als P, durch den Effekt der 
am Ende geschlossenen Röhre, von dem in § 13 
gesprochen werden wird. Wir sahen, dass das 
Diagramm des Häuschens $11, welches im unteren Teile der Figur (16) dargestellt ist, uns 
fast dieselbe Grösse P giebt, wie das Diagramm des Häuschens Jfi I. Dieser Umstand fand 
statt bei allen unseren Beobachtungen. Auf dem Diagramm des Häuschens Jß II bemerken 
wir eine Veränderung des kurzen Striches, welcher nach der Erhebung folgen sollte, durch 
eine Linie, welche höher als die des hydrostatischen Druckes gelegen ist. Das kommt, wie 
gesagt, durch die Hebung des Druckes in der Magistrale. 
Da die ersten Hälften des Diagramms bei geringen und bei grossen Geschwindigkeiten 
(4 v grösser als 5,5) sich als übereinstimmend mit der Theorie erweisen, so kann man nach 
ihnen die Grössen X und P für die verschiedenen Geschwindigkeiten bestimmen. Wir geben 
jetzt eine Darstellung der zweiten Hälfte des Diagramms, welches bei grossen Geschwindig¬ 
keiten erhalten wurde. 
Auf Figur (17), welche in dem Häuschen № I von einer Röhre 6" bei einer Geschwin¬ 
digkeit von 3,8 Fuss gezeichnet wurde, wobei der Stossdruck etwa 15,3 Atm. war, ist die 
