UeBER DEN 1П DRAULISCHEN S'FOSS in Wasserleituniisröbren. 37 
A nach links läuft, während das Stosswellenende sich mit derselben Geschwindigkeit l 
nach rechts bewegt. Dann werden die Ordinateu der Couture die Drucke in allen Punk¬ 
ten der Röhre, welche links vom laufenden Stosswellenende liegen, ausdrücken und die 
Grössen dieser Ordinaten, dividiert durch h, werden die Geschwindigkeiten der Flüssigkeit 
an den entsprechenden Orten geben. Die Zahl der Schieber können wir als unendlich 
gross annehmen und den ununterbrochen sich verändernden Druck der Flüssigkeit be¬ 
trachten, welcher seine Wirkung nur dann auszuüben beginnt, wenn die Stosswelle zum 
gegebenen Orte läuft. 
Mit einem ähnlichen idealen Falle fällt nahe zusammen das von uns betrachtete Problem 
über den Stoss des Wassers in einer Röhre, in welcher unter Hinausfliessen mit ziemlich 
bedeutender Geschwindigkeit (etwa 3 und 4 Fuss) der Andrang längs der Röhre scharf fällt. 
Beginnend mit dem Momente des Verschlusses des Schiebers wird das Wasser in der Röhre 
beständig angehalten und dadurch werden die Andränge frei, welche früher mit der Rei¬ 
bungskraft des fliessenden Wassers im Gleichgewicht standen. Diese freigewordenen An- 
dr.inge weiden in der Röhre ganz ebenso weitergetragen, wie es beim vorhergehenden 
Problem erklärt wurde, und die ganze Ungenauigkeit des Raisonnements besteht nur darin, 
dass die Reibung in der Röhre für Geschwindigkeiten, welche in ihr nach dem Stosse übrig 
blieben, nicht beachtet wurde. Da diese Geschwindigkeiten, im Vergleich mit der Geschwin¬ 
digkeit des Ausfliessens des Wassers, nicht gross sind (z. B. der frei gewordene Andrang 
von 3 Atm. giebt nach § 4 eine Geschwindigkeit von 0,75 Fuss), so kann die erwähnte 
üngenauigkeit zugelassen werden. Betrachten wir nun, welchen Einfluss die freigewordenen 
Andränge auf das Stossdiagramm ausüben. Der Druck in der Magistrale war bei uns 
um 4,5 Atm. höher, als der atmosphärische Druck, und am Ende der Röhre, bei einer 
Geschwindigkeit von 3,5 Fuss z. B., war dieser Druck um 1 Atm. höher. Der ganze Verlust 
des Andranges von 3,5 Atm., verteilt auf die Länge der Röhre von 2492 Fuss, giebt unge¬ 
fähr 0,01 Atm. Verlust auf 7 Fuss. (Die Röhren waren neu und gaben einen etwas gerin¬ 
geren Verlust, als nach Darçy und Bazeine folgt, nach deren Tabelle man einen Verlust 
von etwa 0,014 Atm. 1 ) hätte). Die grösste Geschwindigkeit, welche wir erhielten, unter 
A eilust des ganzen Andranges, war 4,5 bis 4,3 Fuss. Benennen wir den Verlust des An¬ 
dranges auf die Einheit der Länge der Röhre mit a und construiren wir die Couture (fig. 21) 
ог *' deren Ordinate у bei der vom Punkte о subtrahierten Abscisse ж durch die Gleichung 
а 
У — x 
ausgedrückt wird. 
Diese Conture bewegt sich nach dem Obengesagten mit der Geschwindigkeit X nach 
links, abei das Wellenende zz der btosswelle bewegt sich nach rechts mit derselben Ge¬ 
schwindigkeit X. 
1) Nach den Tabellen von Biclielé. 
