Ueber den hydraulischen Stoss in Wasserleitungsröhren. 
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gefunden hatte zu wachsen. Auf diese Weise zeigte der Indicator in unseren Beobachtungen 
anfangs eine Hebung des Druckes, darauf sein Fallen, wobei vom Anfänge des Stosses bis 
zum Anfänge des ersten Fallens des Druckes an Zeit ungefähr 0,18" verfloss. 
Im Windkessel A beginnt die Flüssigkeit zu fliessen nicht mit der Geschwindigkeit 
y, sondern mit der Geschwindigkeit v 0 , weil ausser der früheren Geschwindigkeit VjL am 
Anfänge der Rohre (bei dem Windkessel), infolge des Fallens des Druckes, noch eine 
Geschwindigkeit v -% erzeugt wird, welche zum Windkessel gerichtet ist. Darnach haben 
wir zur Erklärung des weiteren Ganges der Erscheinung ein solches Problem zu lösen: 
Längs der Röhre 24" fliesst das Wasser mit einer Geschwindigkeit v o zu dem Windkessel, 
welcher denselben Druck, wie die Röhre hat; es ist zu bestimmen der Gang der Ver¬ 
änderung des Druckes im Windkessel A. 
Angenommen der Ueberschuss P des Druckes im Windkessel über dessen früheren 
hydrostatischen Druck lässt sich nach der Geschwindigkeit v, mit welcher die Flüssigkeit 
im Windkessel getrieben wird, durch die Formel 
bestimmen, wo Je eine Constante ist, welche vom Volumen des Wassers im Windkessel und 
von der Dicke seiner Wände abhängt. Wir nehmen den Differentialquotienten der Zeit 
beider Teile dieser Formel und bedienen uns des Verhältnisses: 
dv 
1 
dP 
dt 
Jl 
dt » 
wo h eine Grösse ist, die nach § 
4 für 
die Röhre 
24" 
Wir erhalten: 
d FdF 
, te p - ] 
dt 1 dt 
^ T, P] 
Auf diese Weise ist 
dP Je -n 
dt+% p = 
G . 
Im Anfangsmoment ist 
P = 
o — == 
17 » dt 
1:i) „ ; 
daher ist die Constante G = lev 
1 
о Und 
0 . 
dP 
hv 0 — P h 
4 dt. 
Integrieren wir diese Gleichung, so finden wir: 
— 7c 
v o h — P = G x e 
h 
t 
G* 
