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Ueber den hydraulischen Stoss in Wasserleitungsröhren. 
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Benennen wir mit X die Geschwindigkeit der Welle in der Röhre 4", so können wir 
jetzt nach § 4 schreiben, dass 
P = vpl — P y ~ , 
woher 
P = v pX 
1 -+- X Г 2 .(^h) 
У Д 2 
Auf diese Weise vermindert die Vereinigung der Röhre mit geschlossenem Ende mit 
der Röhre 4" den Stossdruck in der Röhre 4". 
Diese Verminderung wird infolge der Nähe X und X' unter einander für unseren 
Fall (jß- 2 = ^ einen Verlust von ~ des ganzen Stossdruckes bilden, so dass, wenn wir 
pX = 4 Atm. nehmen, wir haben werden: 
P=T* .( 24 ) 
Im Moment, wo die Stosswelle zum Ende der Röhre 2" kommt, muss die Geschwindig¬ 
keit и vernichtet werden, welche nach deren geschlossenem Ende gerichtet war. Dies wird 
eine neue Stosswelle entwickeln, gleich P, welche sich mit dem früheren Drucke P ver¬ 
einigt, und der Manometer im Häuschen № II wird einen Druck 
p i = 2 P .(25) 
anzeigen. 
Die Phase mit dem Drucke 2 P und mit der Geschwindigkeit Null wird längs der 
Röhre 2" zurück laufen und zum Ende der Röhre 4" früher gelangen, als die Stosswelle, 
welche von der Magistrale reflectiert wurde, längs der Röhre 4" zum Schieber kommt. Es 
entsteht eine Hebung des Druckes am Ende der Röhre 4" bis zur Grösse P\ die zwischen 
P und 2 P liegt. Diese Grösse P ist zu bestimmen. Von dem Fallen des Druckes beim 
Anfänge der Röhre 2 auf 2 P — P wird in demselben eine Geschwindigkeit erzeugt, die 
ihre Richtung zur Röhre 4" hat und gleich ist 
2 P — P' 
* 
Diese Geschwindigkeit wird in der Röhre 4" in der Richtung zur Magistrale eine 
Geschwindigkeit geben von 
2 P — P' (r _\ 2 
pX' l R ) ’ 
aber da in der Röhre eine Geschwindigkeit von 
