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N. Joukowsky. 
Weiter unten folgt eine Tabelle unserer Beobachtungen der Stösse in der Röhre 4 
welche mit einer Röhre mit geschlossenem Ende von 2" vereinigt war; die Beobachtungen 
wurden am 4. November 1897 gemacht. In dieser Tabelle ist, unter anderem, auch notiert 
die Zeit des doppelten Durchlaufens der Stosswelle durch die Länge der Röhre mit geschlos¬ 
senem Ende, d. h. 1034 Fuss. 
Beobachtungen vom 4. November 1897 über die Uebertragung der Stosswelle aus Röhre 4" auf die 
Röhre mit geschlossenem Ende 2". 
№ 
des 
Versu¬ 
ches. 
Geschw. v 
in der 
Röhre 4" 
in Fussen. 
Dopp.Zeit 
d. Durchl. 
der Röhre 
mit ge¬ 
schlossen. 
Ende. 
Druck P 
aus dem 
Häuschen 
№1. 
Sh 
II 
Bh 
Druck P' 
aus dem 
Häuschen 
№1. 
7 
P' = - P. 
5 
Druck P' 
aus dem 
Häuschen 
№ 11. 
P t = 2P. 
Druck Py 
aus dem 
Häuschen 
№ II. 
Pi' = 
ІР 
5 
1 
8,6 
0,240" 
27,5 
27,5 
38,6 
38,5 
54,6 
55,0 
23,3 
22,0 
2 
7,3 
0,235 
23,5 
23,4 
32,0 
32,8 
46,6 
46,8 
20,0 
18,7 
3 
5,7 
0,246 
18,6 
18,2 
25,3 
25,5 
37,3 
36,4 
16,0 
14,6 
4 
9,8 
0,240 
30,7 
31,4 
42,7 
43,9 
60,6 
62,8 
26,6 
25,1 
5 
10,2 
0,250 
33,3 
32,6 
44,0 
45,6 
61,3 
65,2 
26,6 
26,1 
6 
1,6 
0,230 
5,3 
5,1 
7,0 
7,1 
10,6 
10,2 
4Д 
4Д 
7 
1,9 
0,240 
5,9 
6,1 
8,3 
8,5 
12,0 
12,2 
4,7 
4,9 
Diese Zeit wurde bestimmt als mittlere Grösse zwischen der Breite der ersten Stufen 
auf den Diagrammen I und II, wobei die Angaben beider Diagramme entweder gleichartig 
waren, oder um 0,01" auseinandergingen. 
Auf dieser Tabelle sind die Columnen 7, 9, 11 nach den Formeln (27), (25) und (29) 
zusammengestellt, indem wir in denselben die theoretische Grösse, welche aus Columne (5) 
genommen war, P nennen. 
Wenn wir die Tabelle betrachten, so sehen wir, dass die in diesem § dargelegte Theorie 
durch die Beobachtungen völlig genügend bestätigt wird. Wir halten es für interessant, die 
Zeit zu bestimmen, in welcher die Stosswelle die doppelte Länge der Röhre mit geschlos¬ 
senem Ende durchläuft, da hier die Erscheinung sich ein wenig von der vorhergehenden 
unterscheidet, und der Stoss in der Röhre mit geschlossenem Ende nicht durch Anhalten des in 
derselben fliessenden Wassers hervorgerufen wird, sondern durch schnelles Steigen des Druckes 
bei ihrem Anfänge. Als mittlere Zeit des Durchlaufens ergiebt sich 0,24", was uns 
X = 4308 Fuss 
giebt. Diese Zahl kommt nahe den in § 11 gefundenen. 
Ausser den Beobachtungen über den Uebergang der Stosswelle aus der Röhre 4" 
auf die Röhre mit geschlossenem Ende 2", waren von uns auch analoge Beobachtungen 
gemacht, nachdem die obenerwähnte Röhre mit geschlossenem Ende 2" mit der Röhre 6 
vereinigt war, welche ohne Veränderung gelassen war, wie in Fig. (7) gezeigt (die äussere 
