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N. JoUKOWSKY. 
dem Fallen des Stossgewichts fortsetzen, bis die Stosswelle zum Windkessel gelaufen sein 
wird, was bei unseren Versuchen P' ausmacht. Von diesem Momente an fällt bei dei 
Oeffnung der Röhre, welche die Phase 
P — P o und v = 0 
brachte, der Druck bis Null (wir sprechen von dem zum hydrodynamischen hinzukommenden 
Ergänzungsdrucke), und die Flüssigkeit fängt an in den Windkessel mit einer Geschwindig¬ 
keit v zu fliessen, so dass von beiden Enden der Röhren ein Ausfliessen des Wassers in den 
Windkessel ,mit der Geschwindigkeit v .stattfindet. Der Druck in Лет Windkessel beginnt 
infolge der Verminderung des Volumens zu wachsen, und dieses Wachsen pflanzt sich nach 
dem Gesetze der Uebertragung der Welle längs beiden Enden der Röhren fort. Dabei er¬ 
zeugt das Wachsen des Druckes bis zur Grösse P eine Verminderung der Geschwindigkeit 
° • p 
des in den Windkessel fliessenden Wassers bis . 
Diese Erwägung erlaubt uns die Gleichung zu schreiben: 
(33) 
Da infolge der Schnelligkeit des Stosses der Prozess der Veränderung der Luft in dem 
Windkessel als adiabatisch angenommen werden muss, so ist 
и 1 (P-t- А) = M , k 1\ , 
wo U = 1,4 das Verhältnis der specifischen Wärme der Luft bei constantem Drucke zui 
specifischen Wärme der Luft bei constantem Volumen ist, und^ der hydrodynamische An¬ 
fangsdruck in dem Windkessel. Hieraus folgt 
GWPi) ]c 
so dass 
Pi (Pi 
k (Po-P) 
Wir ersetzen hier hv durch P o . 
Zu grösserer Bequemlichkeit nehmen wir an: 
(34) 
P == * (Pi и- P 0 ) — Pi 
und schreiben unsere Formel so: 
г 
к (1— г) 
