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N. Joukowsky. 
welcher in diesen Punkt durch die linke Welle gebracht wird, die Grösse P gebe, welche 
nach dem Werte г aus Formel (36) bestimmt wird. Um diese Bedingung zu erfüllen, muss 
man die linke Welle durch die Conture f x f 3 begrenzen, deren Entfernungen von der Hori- 
zontalen-Geraden, welche durch den Punkt f x gezogen ist, die entsprechenden Grössen 
~ P geben. 
Diese Conture bei dem Windkessel von geringen Dimensionen wird sich schnell der 
Fortsetzung der Geraden cP nähern. Verlängern wir diese Conture auf die Strecke 
Wenn der Punkt c 1 der linken Welle zum Schieber c geht, dann geht zu diesem Punkte 
auch der Punkt c 2 der rechten Welle. Damit die Geschwindigkeit v beim Schieber gleich 
Null werde, ist es notwendig, dass die Conture c 2 f 2 /* 4 der rechten Welle gleichartig sei mit 
der Conture c 1 f a der linken Welle. Wenn wir auf diese Whise weiter schliessen und 
gleichzeitig unsere Aufmerksamkeit auf das Gesetz der Veränderung des Druckes in dem 
Windkessel richten, so können wir die weiteren Conturen der linken und rechten Welle 
zeichnen. Aber für unseren Zweck genügt das Gesagte. Drehen wir, wie § 5 erklärt wurde, 
die rechte Welle um die Verticale ii, welche durch den Schieber geht, und addieren wir die 
dabei zusammengefallenen Grössen der Drucke der rechten und linken Welle, so erhalten 
wir die Conture des Stossdiagramms beim Häuschen № I. Diese Conture ist auf Fig. (29) 
durch eine geschwärzte Linie gegeben. Wir sehen, dass der Effect des Windkessels die 
Vertiefung verengen kann. Diese Verengung bei Windkesseln von überaus geringen Dimen¬ 
sionen kann, infolge schneller Annäherung der Linie f x f 2 zu c x f 3 , die ganze Vertiefung in 
eine enge Spalte verwandeln, wie auf dem Diagramm Fig. (31) gezeichnet ist und im 
§18 erklärt werden wird. 
Wir untersuchten den Effect der Windkessel, welche auf der Linie der Röhre aufge¬ 
stellt waren, aber die von uns beigebrachten Formeln (36) und (37) können Anwendung 
finden auch auf die Berechnung der Windkessel, welche bei dem Absperrungsschieber aufge¬ 
stellt waren, wobei wir nur in diesen 2 Formeln mit zu vertauschen brauchten. 
Das wäre deshalb zu machen, weil das Wasser in dem Windkessel von einem End¬ 
punkte aus sich ergiesst und in der Ausgangsformel (33) man den Multiplicator 2 nicht zu 
schreiben braucht. Dabei sind, bei denselben Bedingungen, die Dimensionen des am Ende 
der Röhre aufgestellten Windkessels um 2 Mal geringer, als die Dimensionen des auf der 
Linie der Röhre aufgestellten Windkessels. Die Windkessel von erforderlichen Dimensionen 
können den hinter denselben (in der Richtung der Fortpflanzung der Stosswelle) folgenden Teil 
der Röhre vor dem hydraulischen Stosse bewahren; diese erforderlichen Dimensionen sind 
ziemlich gross. Wenn wir z. B. beim Versuche (8) mit der Röhre 6 \ welcher in der Tabelle 
§ 10 dargelegt ist, einen Stoss von 29 Atm. bis auf 1 Atm. führen wollten, so fänden 
