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Seconde vue. 
pourroit admettre cette force , m recevoir 
du mouvement ; & d’ailleurs il eft très inu¬ 
tile de chercher à le comprendre , puifqu’il 
n’en exifte point de tel. Tous les corps au 
contraire font doués de reffort; les expérien¬ 
ces fur l’éleétricité prouvent que fa force 
élaftique appartient généralement à toute 
matière; quand il n’y auroit donc dans l’in¬ 
térieur des corps d’autre reffort que celui 
de cette matière électrique, il fuihroit pour 
la communication du mouvement , & par 
conféquent c’efl: à ce grand reffort, comme 
effet général, qu’il faut attribuer la caufe par¬ 
ticulière de l’impulfion. 
Maintenant , fi nous réfléchiffons fur la 
mécanique du reffort, nous trouverons que 
fa force dépend elle-même de celle de Tat- 
treâion; pour le voir clairement, figurons- 
nous le reffort le plus fimple , un angle fo- 
lide de fer ou de toute autre matière dure ; 
qu’arrive-t il lorfque nous le comprimons ? 
nous forçons les parties voifmes du fommet 
de l’angle de fléchir, ç’effà-dire , de s’écar¬ 
ter un peu les unes des autres ; & dans le 
moment que la compreflion celle, elles fe 
rapprochent & fe rétablirent comme elles 
étoient auparavant ; leur adhérence , de la¬ 
quelle réfulte la cohéfion du corps , eft, 
comme l’on fait, un effet de leur attraction 
mutuelle; lorfque l’on preffe le reffort, on 
ne détruit pas cette adhérence , parce que, 
quoiqu’on écarte les parties, on ne les éloi¬ 
gne pas allez les unes des autres, pour les 
mettre hors de leur fphère d’attraélion mu¬ 
tuelle; &l par conféquent dès qu’on ceffe de 
