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Otto Gropp. 
die sich darin zeigten, dass bei Vermehrung der Spannung von 
142 auf 220 resp. 440 Volt die Stromstärke nicht annähernd pro¬ 
portional wuchs, vergl. Abschnitt IX. 
VII. Die rechnerische Darstellung des Temperaturganges 
der Leitfähigkeiten. 
Für die flüssigen Lösungen liess sich die Temperaturänderung 
der Leitfähigkeit zwischen 0° und 108° einigermassen durch die 
quadratische Interpolationsformel darstellen: 
y. = x .0 [1 fl- c (t — to) -f~ (t — to) 2 ] , 
worin xo das Leitvermögen bei to == 0°, x. das zu berechnende bei 
der Temperatur t, c und c' Temperaturkoeffizienten sind. Be¬ 
rechnet man die Temperaturkoeffizienten aus den bei 0°, 50° und 
100° bestimmten Leitfähigkeiten, so beträgt die Differenz zwischen 
Berechnung und Beobachtung im allgemeinen nicht mehr als 
1 Prozent, nur bei 18° treten auch grössere Abweichungen auf. 
Dieselbe Formel ist ferner benutzt worden zur Darstellung 
der Leitvermögen in dem Intervall von 0° abwärts bis zum Gefrier¬ 
punkt derjenigen Elektrolyte, welche eine beträchtliche Gefrier¬ 
punktserniedrigung aufweisen. Es sind dies die konzentrierteren 
Lösungen, nämlich: 8 /i n • LiBr, 7 /i n • NaJ, 7 /i und 5 /i n • V 2 CaCL 
und 6 /i n * LiNÜ 3 . Die Abweichungen der berechneten Werte von 
den bestimmten betragen in diesen Intervallen nicht mehr als 
3 V 2 % au f das der 7i n * 1 fa ÖaCk-Lösung, wo die Differenzen 
beträchtlicher sind. 
Eine einheitliche Darstellung der Leitfähigkeiten für das 
ganze Temperaturgebiet vom Siedepunkt bis zum Gefrierpunkt der 
Lösungen durch diese quadratische Formel ist, wie die LiBr- 
Lösung als Beispiel zeigte, nicht möglich, weil dann die Ab¬ 
weichungen zwischen den bestimmten und berechneten Werten zu 
gross werden. Auch die für die festen Lösungen benutzte Be¬ 
ziehung 
. , B 
^ “P rp y 
worin T die absolute Temperatur, A und B Konstante sind, ist 
hier nicht brauchbar. 
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