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Was die Volum zu nah me anbetrifft, so legt Strasburger eben¬ 
falls Gewicht auf die von den neuhinzukommenden Schichten ausgeübte 
Dehnung, welche die Wassereinlagerung erleichtern soll. Je weiter wir 
nach Aussen gehen, desto dicker werden die Trichterschichten, dieses 
Dickerwerden hat aber mit der Dehnung nichts zu thun, ja es findet 
sogar entgegen der Dehnungswirkung statt. Denn denkt man sich auf 
eine Anzahl concentrisch angeordneter Reihen kleinster Substanztheilchen 
von innen, ringsum gleichmässig, einen Druck ausgeübt, so werden diese 
Theilchen in tangentialer Richtung auseinandergedrängt, in radialer Rich¬ 
tung aber einander genähert werden. Man kann also an eine Begünstigung 
des Wachsthumes — sei es durch Substanzeinlagerung oder Wasserauf¬ 
nahme— in tangentialer Richtung denken. Findet aber auch in radialer 
Volumzunahme statt, so muss dieselbe, entgegen dem herrschenden 
Drucke, stattgefunden haben. Wäre Strasburger’s Annahme richtig, 
so könnten die Trichterschichten höchstens so dick bleiben, als sie nach 
ihrer Trennung vom Plasma waren, aber nicht dicker werden. Die 
Volumzunahme in radialer Richtung findet jedoch nicht nur, entgegen 
einem Drucke, von innen nach aussen statt, sondern das periphe¬ 
rische, negativ gespannte, feste Oberhäutchen übt einen Druck von 
aussen nach innen aus. Sie findet also entgegen einem doppelten 
Drucke statt. 
Die Annahme einer Volumvermehrung durch Wassereinlagerung in 
Folge von Dehnung würde für die äusseren Theile des Trichtersaumes 
einen grösseren Wassergehalt bedingen als für die inneren, während in 
der That die entgegengesetzte Vertheilung vorzuliegen scheint. Der ring¬ 
förmige Trichtersaum muss einmal als Hohlkegel das Fadenende umgeben 
haben. Die Dicke der Schicht am unteren Ende dieses Hohlkegels mag 
die Hälfte der Dicke am oberen Ende betragen haben. (Va ab = cd, 
Fig. 17). Später, wenn der Saum sich vollständig entwickelt hat, sind 
beide nun parallel der Fadenachse gestellte Enden gleich dick geworden 
(a'b' = c'd', Fig. 18). Hat sich daher das obere Ende um ein gewisses 
Vielfaches (in der schliesslich der Fadenachse parallelen Richtung) aus¬ 
dehnen müssen (von ab auf a' b '), so musste das untere, ursprünglich 
nur halb so dicke, sich um das Doppelte ausdehnen (von cd auf c'd' = a'b‘). 
Die beiden inneren Punkte der Enden b, c in Fig. 17 befanden sich ur¬ 
sprünglich gleich weit von der Fadenachse entfernt; in demselben Maasse, 
als der Trichtersaum sich horizontal stellte, beschrieb c einen Bogen nach 
aussen, während b seine Lage nicht veränderte. Wenn c endlich 5 mal 
so weit von der Fadenachse entfernt ist, als b, so bildet das obere Ende 
der ursprünglich eylindrischen Schicht nun einen Kreis von 5 mal 
grösserem Umfange als das untere Ende, das obere muss also in tangen¬ 
tialer Richtung 5 mal mehr Wasser einlagern als das untere. Da aber 
letzteres in longitudinaler Richtung doppelt so viel Wasser einlagern 
muss als ersteres, so folgt daraus, dass die ehemals oberste, nun äusserste 
