Die Richtung der Teilungswand in Pflanzenzellen. 
361 
also die Gleichgewichtslage einer gewichtslosen Flüssigkeitslamelle be¬ 
kommen, aber ohne daß dabei irgendwelche in ihr selbst wirkende 
Spannungskräfte mitzuwirken brauchen, ohne daß wir sie uns als ge¬ 
wichtslose Flüssigkeitslamelle vorzustellen brauchen, die sich ihre Gleich¬ 
gewichtslage selbst aufsucht. Die Lage und Gestalt, welche die Halbierungs¬ 
wand kugeliger Pflanzenzellen überall aufweist, ist demnach nicht be¬ 
dingt durch die Gleichgewichtslage, welche sie als gewichtslose Flüssigkeits¬ 
lamelle einnehmen müßte, sondern durch die Gleichgewichtslage, die 
die Plasmaleiber der beiden Tochterzellen infolge ihres Kohäsionsdruckes 
resp. der daraus resultierenden Oberflächenspannung bereits vor dem 
Auftreten der Teilungswand einnehmen. 
Bringt man statt der zwei zugleich vier zu Walnußgroße aufge¬ 
blasene Gummiballons in die Flasche, so ordnen sich dieselben bei dem 
Fig. 4. Fig. 5. 
A B 
Der mit 4 gleichen Gummibällen beschickte 
kugelförmige Rezipient A vor dem Evakuieren, 
B nachdem die Bälle durch ihre Größenzunahme 
eben in die tetraedrische Lage gedrängt sind. 
Kugelförmiger Rezipient mit 
2 ungieichgroßen Gummiblasen 
beschickt, die nach dem Eva¬ 
kuieren eine uhrglasförmige 
Berührungsfläche aufweisen. 
Evakuieren, wie Fig. 3 zeigt, in der bekannten tetraedrischen Lagerung 
an, die bei simultaner Vierteilung in Pollen- und Sporenmutterzellen 
und Tetrasporangien so häufig zu finden ist. Die Berührungsflächen 
der Ballons sind Ebenen, die sich annähernd im Mittelpunkt des Hohl¬ 
raums schneiden und mit einander annähernd gleiche Winkel bilden. 
Dieses Endstadium zeigen auch die Gummiblasen in dem in Fig. 1 
mit abgebildeten kugelförmigen Rezipienten. 
Man kann bei diesem Versuch ganz besonders deutlich verfolgen, 
wie die Erreichung der endlichen Ruhelage abhängig ist von der gegen¬ 
seitigen Beeinflussung der Gummiblasen. Fig. 4 zeigt aufeinander¬ 
folgende Phasen des gleichen Versuches. Bei A liegen die Bälle vor 
