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K. Giesenhagen, 
bei vertikaler, in c bei schräger Stellung des Glases dargestellt; b ist 
eine Übergangsfläche, die nach der Schrägstellung des Glases zwischen 
beiden Ruhelagen durchlaufen wird. Die physikalischen Bedingungen 
für das Zustandekommen dieser Übergangslage sind klar. 
Die Schwerkraft erteilt in dem geneigten Glase den Flüssigkeits¬ 
teilchen den gleichen Impuls zur Lagenänderung zur Aufsuchung 
der neuen Gleichgewichtslage. Der dazu nötigen Bewegung widerstrebt 
im Innern der Flüssigkeit allein die Kohäsin der Teilchen, in den Rand¬ 
partien summiert sich damit die Adhäsion der Flüssigkeitsteilchen an 
der Glaswand. Es muß folglich der Widerstand im Innern der Flüssig¬ 
keit leichter, d. i. schneller überwunden werden: die mittlere Partie der 
Berührungsfläche eilt also in der Bewegung gegen die neue Ruhelage 
voraus. Dasselbe findet statt, wenn die Berührungsfläche bei Wieder¬ 
aufrichtung des Glases aus der neuen Ruhelage c in die erste Stellung 
Fig. 9. 
übergeführt wird; wir sehen dementsprechend nunmehr eine Fläche 
von der in d schematisch dargestellten Form auftreten. Denken wir 
uns die physikalischen Bedingungen verändert, nehmen wir an, daß die 
Verschiebbarkeit der Flüssigkeitsteile im Innern der Flüssigkeit größerem 
Widerstande begegnet als in der Peripherie, so müssen auch die peri¬ 
pherischen Teile der Berührungsfläche in der Bewegung vorauseilen. 
Wir müssen dann also bei dem Übergang aus der Ruhelage a nach c 
Übergangsflächen von der Form d auftreten sehen und ebenso bei der 
Umwandlung der zur Achse des Glases geneigten Fläche in die dazu 
senkrechte Fläche Übergangsflächen von der Form b. Das letztere ent¬ 
spricht genau dem Verhalten der Querwände in den Moosrhizoiden. 
Ich habe in meiner Arbeit bei der Diskussion der eben geschilderten 
Experimente die Vermutung ausgesprochen, daß das Plasma der Moos¬ 
rhizoiden in der Mitte der Berührungsfläche bei der Zellteilung dichter 
sei, weil dort das Baumaterial der Tochterkerne und die Spindelfasern 
der Kernfigur die Konsistenz beeinflussen. Die größere Dichtigkeit 
würde aber in einer anomogenen Oberflächenspannung in der Berührungs¬ 
fläche zum Ausdruck kommen, die in jeder augenblicklichen Lage der 
