0. Renner. 
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2. Theorie der xerophilen Spaltöffnungen. 
Die Gesetze, die für die Ausgabe von Wasserdampf aus dem 
Blatt durch die Spaltöffnungen gelten, sind von Brown und Escombe 
(1900 ) l ) entwickelt worden im Anschluß an eine Untersuchung, die 
hauptsächlich den Assimilationsgaswechsel zum Gegenstand hat. Die 
stomatare Transpiration ist nach den englischen Forschern als ein Vor¬ 
gang freier statischer Diffusion aufzufassen. Die Menge des durch 
einen Spaltöffnungsapparat hinausdiffundierenden Wasserdampfes ist 
hauptsächlich abhängig von den Dimensionen des Spaltöffnungsporus 
— un d zwar direkt proportional der Querschnittsfläche, umgekehrt pro¬ 
portional der Länge — und von der Differenz zwischen der Spannung 
des Wasserdampfes in den Interzellularen und der Spannung in der 
umgebenden Atmosphäre; der Koeffizient der Diffusion von Wasser¬ 
dampf in Luft ändert sich außerdem noch mit der Temperatur, aber 
unbeträchtlich. Danach wäre die Diffusion durch einen gegebenen 
Spaltöffnungsapparat zu berechnen nach der Formel 
Diff. = k 
(Ps — Po) A 
1 
wobei bedeutet: k den Diffusionskoeffizienten; p 2 die Spannung des 
Wasserdampfes in den Interzellularen, also den Druck des gesättigten 
Dampfes bei der gegebenen Temperatur, p 0 den Dampfdruck in der um¬ 
gebenden Luft; 1 die Länge des Porus, also die Höhe der Schließzellen 
am Spalt; A die Querschnittsfläche des Porus, wobei dieser als eine gerad- 
wandige Röhre von ungefähr elliptischem Querschnitt angenommen ist. 
So einfach wäre die Formel, wenn an der inneren Mündung des 
Porus der Wasserdampf noch seine maximale Spannung hätte; daß an 
der äußeren Öffnung augenblicklich der minimale Wert p 0 erreicht wird, 
gilt für mäßig bewegte Luft. Aber an der inneren Grenze des Porus 
ist in Wirklichkeit die Spannung des Wasserdampfes schon geringer als 
unmittelbar über den transpirierenden Membranen der Mesophyllzellen. 
Schon innerhalb der Atemhöhle fällt die Spannung von p 2 auf einen 
kleineren Wert p x ; der Spannungsunterschied zwischen den Enden des 
Porus ist also nicht p._,—p 0 , sondern p L —p 0 , also das Spannungsgefälle 
Pi — Po 
1 • 
Der Druck pj ist unbekannt. Setzen wir aber 
Pl Po _ lb Po 
1 “ 14- x ’ 
1) In Kürze dargestellt bei Dixon (1900). 
