Beiträge zur Physik der Transpiration. 
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so heißt das, die Abdrän 
Grenze des Porus hat 
innen um eine Größe x 
gung des Spannungsmaximums von der inneren 
dieselbe Wirkung, wie wenn der Porus nach 
verlängert würde; an den Grenzen der Röhre 
von der Xänge (1 -)- x) finden sich die bekannten Spannungen p 2 und p 0 , 
das Gefälle im Porus ist also 1 ’^- T - |, °. Vorausgesetzt, daß unter dem 
1 i X 
Stoma eine weite Atemhöhle sich befindet, hat x den Wert — oder 
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0,786 r, wie Brown und Escombe dartun; r bedeutet den Radius 
eines Kreises, der gleiche Fläche hat, wie die Ellipse des Röhrenquer¬ 
schnitts. In bewegter Luft ist also die Diffusion durch den Spalt¬ 
öffnungsapparat 
k (Pa — Po) A 
1 + ^ • 
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Die minimale Dampfspannung p 0 wird unmittelbar an der äußeren 
Mündung des Porus nur dann erreicht, wenn die trockene strömende 
Luft fortwährend den ausfließenden Wasserdampf wegwischt. Ist aber 
die Luft auf der Blattoberfläche vollkommen ruhig, so tritt an der 
Außenseite des Porus dasselbe ein, was innen, in der vor Luftbewegung 
geschützten Atemhöhle, unter allen Umständen erfolgt: die für die 
Größe der Diffusion maßgebende minimale Spannung p 0 wird von der 
äußeren Grenze des Porus abgedrängt, wie die maximale von der inneren. 
Der Dampf strömt allerdings nicht in Form einer engen Säule heraus, son¬ 
dern er breitet sich über der Oberfläche des Blattes nach allen Seiten aus l ). 
Diese Bildung einer Kuppe (system of Shells of egual density) von feuchter 
Luft über jeder Spaltöffnung hat die Wirkung, daß das Minimum des Dampf¬ 
drucks, entsprechend der augenblicklichen Feuchtigkeit der Atmosphäre, 
erst auf der Fläche einer Halbkugel von beträchtlichem Radius erreicht wird, 
die den Porus zum Zentrum hat. Der quantitative Einfluß der äußeren 
Kuppe auf die Größe der Diffusion ist nach Brown und Escombe 
derselbe wie der der inneren. Die Kuppe wirkt gerade so, wie wenn 
der Porus nach außen um die Größe x=-j- verlängert wäre und an 
der Mündung der so verlängerten Röhre die trockene Luft fortwährend 
ersetzt, der Wasserdampf entfernt würde. In vollkommen ruhiger Luft 
berechnet sich also die Diffusion nach der Formel 
1) Dabei ist vorerst angenommen, daß die betrachtete einzelne Spaltöffnung’ 
von den benachbarten nicht beeinflußt wird. 
