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0. Renner. 
k (p 2 —p 0 ) A 
1 yjz 
9 
Die 
Korrektionsgröße 
VJT 
ist eben zu der Länge des Poms für be¬ 
wegte Luft einfach, für ruhige Luft doppelt zu addieren. 
So weit führen uns Brown und Escombe. Und jetzt kommen 
wir zu der Frage, deren Lösung versucht werden soll: Wie wird die 
durch die eigentliche Spaltöffnung erfolgende Diffusion beeinflußt, wenn 
der aus dem Poms austretende Wasserdampf sich nicht in die freie 
Luft, sondern vorerst in einen etwas weiteren, von der freien Atmosphäre 
noch wohl geschiedenen Raum ergießt, wie es bei den eingesenkten 
Oder in einer Form, daß die Frage 
dem Experiment zugänglich ist: Wie 
wird die Diffusionskapazität einer engen 
Röhre beeinflußt, wenn an die äußere 
Mündung der engen Röhre eine weitere 
angesetzt wird, wie der Längsschnitt 
Fig, 4 dar stellt V 
Die Röhren seien zylindrisch. Die 
engere Röhre I habe den Radius r, ihr 
Boden sei mit Wasser bedeckt, die 
Entfernung der Wasseroberfläche vom 
oberen Rand der Röhre sei AC = 1. 
Die an gesetzte weitere Röhre II habe 
den Radius BO = R und die Länge 
BF = L. 
Denken wir uns zunächst die Röhre I ohne Aufsatz und in be¬ 
wegter Luft. Die Spannung des Wasserdampfs auf dem Grund der 
Röhre ist p 2 , an der Mündung der Röhre p 0 , somit die Diffusion 
k (P-2—Po) 
1 
Wird nun der weite Aufsatz II angebracht, so wird die Spannung 
p 0 bis an den Rand von II hinausgeschoben. An der Mündung von I 
und auf der ganzen Grundfläche von II herrscht die Spannung p. Das 
Spaltöffnungen der Fall ist? 
. P 2 —P 
in II: - ^° . Durch beide Röhren 
1j 
Diffusionsgefälle ist also in I 
strömt in der Zeiteinheit gleich viel Dampf, es gilt also die Gleichung: 
, (p 2 —p) (p—Po) 
1 -— =1 -—. 
