Beiträge zur Physik der Transpiration. 
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Daraus berechnet sicli der Wert für 
^ i* ^ dieser W ert für p in die Formel 
, . , p 2 • r 2 L p 0 . R 2 1 
l) gleich A 2 -L™__ i 
ö R 2 l-f-r 2 L ' L * 
i (p 2 — p)r 2 Jt . 
K -P' eingesetzt, so 
(P-2 Po) l’“ n 
ergibt sich als Maß für die Diffusion- k 
l + R. L ' 
Dieselbe Formel läßt sich auch auf einfacherem Wege ableiten. 
Der Widerstand, den eine Röhre der Diffusion entgegensetzt, ist direkt 
proportional der Länge, umgekehrt proportional dem Querschnitt. Die 
Summe der \\ iderstände der beiden Röhren ist also 
1 
r- Tr 
- L — 1+ £ l 
R 2 TT " 
Und die Diffusion ist umgekehrt proportional dem Widerstand. 
In dieser einfachen Weise würde der Widerstand der Aufsatz¬ 
röhre zu dem der Porusröhre sich addieren, wenn auf dem Grund der 
weiten Röhre überall dieselbe Spannung p sich fände, also auch an der 
Mündung der engen Röhre. Das ist aber sicher nicht der Fall. Sondern 
es bildet sich, geradeso wie in freier Luft, auf dem Grund der Röhre II 
eine Kuppe von Wasserdampf, d. h. die Flächen gleicher Spannung sind 
keine Ebenen, sondern gekrümmt. In der Fig. 4 ist angedeutet, wie 
der Verlauf der Stromlinien ungefähr vorzustellen ist. Und wenn am 
Rand des Röhrengrundes, bei B, die Spannung p herrscht, so ist sie 
an der Mündung der Porusröhre, bei C, größer, gleich p,. In der 
Mediane der Aufsatzröhre wird die Spannung p erst bei dem Punkt D 
eil eicht sein, der vom Ende der engen Röhre etwa um die Länge des 
Radius der weiten Röhre entfernt ist. Die Flächen gleicher Spannung 
sind ja Ellipsoide *•), doch nähern sie sich in einiger Entfernung von der 
Mündung immer mehr der Halbkugel. Die Fläche, auf der der Druck 
P hmuscht, wird also annähernd dargestellt durch die Oberfläche einer 
Halbkugel, die über der Bodenfläche der weiten Röhre errichtet ist. 
iS ach Brown und Escombe erstreckt sich die Wirkung der Kuppen¬ 
bildung in ruhiger Luft praktisch bis auf eine Entfernung von der 
Mündung, die etwa gleich dem 10fachen Radius der Mündung ist. 
Nehmen wir an, dieses Verhältnis sei gegeben, dann bietet der halb¬ 
kugelige Raum, den wir aus dem weiten Zylinder herausgeschnitten 
haben, denselben W iderstand wie die Kuppe, die sich in der freien 
1) Vgl. Brown und Esconibo 1900, oder Dixon. 
