0. Kenner, 
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Luft über der engen Röhre bildet. Bewegte Luft mit dem Dampf¬ 
druck p 0 angenommen, hat also der Aufsatz über der Röhre I zunächst 
die Wirkung, daß die Diffusion so erfolgt, wie in ruhiger Luft, d. h. 
r 7i 
wie wenn die Röhre I eine Länge von 1 -j —— hätte, anstatt einer 
solchen von 1. 
Dazu kommt aber jetzt noch der Widerstand der weiten Röhre II. 
Doch nicht der ganzen Röhre von der Länge L und dem Radius R, 
sondern der Widerstand des Raumes, der nach Abzug der über der 
Grundfläche errichteten Halbkugel übrig bleibt. Der Widerstand dieses 
halbkugeligen Raumes ist ja schon als Korrektionsgröße für die Länge 
der Röhre I in die Rechnung eingeführt. Die Druckdifferenz zwischen 
der äußeren und der inneren Begrenzung des in Rede stehenden Raumes 
ist überall p — p 0 , doch die Länge der Stromlinien verschieden, in der 
Mediane gleich I) G, am Rande länger, gleich B F. Die mittlere Ent¬ 
fernung zwischen der Halbkugel vom Druck p und der Mündung der 
R 
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Röhre II ist. wie mir Dr. Degen hart angibt, EF = L-also das 
P — Po 
mittlere Gefälle R^. Als Weite des Raumes ist überall R 2 jt zu 
r M 
setzen, weil seine Trennung von der halbkugeligen Kuppe nur im Bild 
existiert. 
Die Diffusion durch das ganze System läßt sich also ausdrücken 
durch 
k (P-P«> oder durch !^- p) ^ 
L 
RtT Y' £ 7l 
4 1 1 
In derselben Weise wie oben auf die Spannungsdifferenz p 2 —p 0 
und auf die Röhren weite y 2 ji zurückgeführt, ist die Diffusion proportional 
dem Ausdruck 
k (P 2 ~Po) r -Ti _ 
R 7iV 
H- 
r 7i 
T 
r 2 
R : 
L — 
4 
Der Ausdruck unter dem Bruchstrich soll als die „wirksame 
Länge“ des Systems (effective length bei Brown und Escombe) be¬ 
zeichnet und in Formeln kurz als X eingeführt werden. Sind für 
zwei Systeme die Faktoren des Zählers, nämlich Diffusionskoeffizient, 
Spannungsdifferenz und Weite der untersten Röhre gleich, und sind l 
