Beiträge zur Physik der Transpiration. 
4(39 
weiten Röhre noch übrig bleibenden Raums berechnet sich auf 
folglich der Widerstand des ganzen Systems auf 
L 
R 
71 
4 
R- 71 
L- 
R 
71 
R 2 
( r Ti 
~r~9 
R 2 
71 
Während in ruhiger Luft die wirksame Länge der Röhre 
I • 
- -f- -j- ist, beträgt also die wirksame Länge des Systems 
Ai — L — 
R 
71 
R 2 /, , r?i\ 
T- I +7 ' 
Die Diffusionskapazität des Systems ist demnach, auf die Weite 
R 2 tz bezogen, 
D = 
R 2 
71 
1 . 
Sie kann aber auch auf die Weite der Durchbohrung im Diaphragma 
bezogen werden. Wie leicht abzuleiten ist, hat hier die wirksame Länge 
den Wert 
K = d + 
r 7i 
r 
L — 
RtL 
2 1 R 2 4 
woraus sich für die Diffusionskapazität ergibt: 
IV 
r 2 7i 
L 
Und tatsächlich ist 
R 2 
V 
i>2 
y, also D = D X . 
Im Eingang der Untersuchung ist erwähnt, daß Brown und 
Escombe für den Fall, wo eine enge Diffusionsröhre nach unten in 
einen weiten dampferfüllten Raum mündet, die wirksame Länge der Röhre: 
^ = 1 + 4 
für die wirksame Länge des ganzen Systems nehmen. Die eben ab¬ 
geleitete Formel 
X 
y Ti . r 2 /_ Rjt 
zeigt nun, daß das genau genommen nur dann statthaft ist, wenn 
r Ti 
4 
L — Ist L> 1~’ so wird /t >( l + 'x) ; ist L < -V 71 . SO wird 
4 ? 
auch die Korrektion kleiner als 
r 7i 
T* 
31 * 
